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ritenere senz'altro erroneo il risultato dell' Evershed, e giusto quello del 

 Konen (') che ha visto le bande anche nello spettro di emissione dell'iodio; 

 tanto più che il primo è in ultima analisi un resultato negativo e il secondo 

 un resultato positivo. 



Ma meglio che da tale presunzione la discrepanza doveva esser decisa e 

 spiegata con nuove esperienze che io perciò intrapresi. 



Prima di descriverle è opportuno riferire alcune semplici osservazioni 

 teoriche sulla visibilità degli spettri di incandescenza, le quali mi hanno gui- 

 dato nel compiere le esperienze, e sono state da queste pienamente confermate. 



Cerchiamo quali sono le cause che possono fare apparire come continuo 

 uno spettro di bande emesso da un vapore riscaldato; cioè attenuare il risalto 

 di esse fino al punto di non lasciarle più scorgere. 



a) Quella a cui si pensa più facilmente è dovuta alla presenza di 

 vapore più freddo tra il vapore emittente e lo spettroscopio. Esso col suo 

 assorbimento abbassa i massimi di emissione fino a distruggerli, e può anche 

 dar luogo ad una completa autoinversione, per cui si mostra addirittura lo 

 spettro di assorbimento (come nel tentativo di Anderlini e Nasini). 



Questa causa di errore non si può evitare operando con tubi osservati 

 longitudinalmente e scaldati in parte come faceva Evershed. 



Il miglior modo di eliminarla è di procurarsi un recipiente molto tra- 

 sparente e refrattario, scaldarlo tutto e osservare traverso alle pareti da una 

 parte che certo non sia meno calda del resto. 



Si prestano ottimamente i palloncini di quarzo fuso costruiti da W. C. He- 

 raeus di Hanau. 



Essi resistono a riscaldamenti molto forti e a sbalzi molto violenti di 

 temperatura, e il quarzo di cui sono costruiti è così trasparente (e si man- 

 tiene tale a temperature molto elevate) che non emette quasi punta luce 

 anche scaldato moltissimo. 



b) Se lo spessore (o la densità) del vapore è soverchio, a parte ogni 

 altra causa d'errore, l'apparire di uno spettro sensibilmente continuo per emis- 

 sione e di uno spettro spiccatissimo di bande per assorbimento, invece di essere 

 in contraddizione colla legge di Kirchhoff, ne è una conseguenza, come si può 

 facilmente riconoscere partendo dalla legge esponenziale dell'assorbimento. 



Consideriamo le posizioni spettrali corrispondenti a un massimo ed un 

 minimo consecutivi di assorbimento che saranno, almeno per i corpi di cui 

 ci occupiamo, assai vicini nello spettro. I respettivi coefficienti di tra- 

 smissione sieno «j e a 2 , e potremo ammettere che nemmeno il maggiore di 



dar luogo a luminescenza chimica è nulla: non rimangono che l'energia termica e la rag- 

 giante capaci di trasformarsi l'una nell'altra, cioè è soddisfatta la ipotesi fondamentale 

 della legge di Kirchhoff. 



(0 Wied. Ann. 65, 257, 1898. 



