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essi a 2 sia oo, se nemmeno per le posizioni spettrali ove vi ha un minimo 

 di assorbimento questo manchi del tutto, come è il caso per esempio dell' iodio 

 almeno nella parte visibile dello spettro. 



L'intensità della luce trasmessa da uno spessore d sarà per una delle 

 due radiazioni 



ki = hi e~ a i 6 



e per l'altra 



hi = hi e~*z 5 



indicando con i 01 e i 02 rispettivamente le intensità iniziali, che se la luce 

 incidente è bianca saranno quasi uguali fra loro; e quindi il rapporto delle 

 intensità trasmesse sarà espresso da 



e che tende a oo con 8. 



Ma il rapporto dei poteri assorbenti è dato da 



1 — g~ g . 5 

 I — e'** 5 



e il rapporto dell' intensità dei raggi emessi è 



1 — g~ a . 5 €j_ 



Te ~ ' 1 — e'** 5 ' f 2 



essendo ? x e e 2 i poteri emissivi corrispondenti del corpo nero, e se, come 

 abbiamo supposto, si tratta di due posizioni vicinissime dello spettro, — sarà 



pochissimo diverso dall'unità, cioè avremo approssimativamente 



_ 1 — e - a » 8 

 Te ~ 1 — e ~ «. 3 



che per ó = 0 tende ad — e per ó = oo tende all'unità. 



«2 



Ciò significa che il risalto dello spettro di assorbimento cresce sempre 

 collo spessore, purché si disponga di una sorgente abbastanza intensa, mentre 

 il risalto dello spettro di emissione, aumentando indefinitamente tende a 

 svanire. E quando lo spessore sia abbastanza grande per ridurre sensibilmente 

 a zero la intensità di tutte le radiazioni trasmesse, lo spettro di emissione 

 non differisce sensibilmente da quello del corpo nero, cioè è sensibilmente 

 continuo. 



Bisogna dunque, se si vuol conoscere la vera natura dello spettro di emis- 

 sione, evitare che lo spessore sia troppo grande, come probabilmente era nelle 

 esperienze di Evershed. 



