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e ad equazioni analoghe soddisfano le B m {l). Colla formola data nella Nota 

 citata sul cilindro circolare si ricavano da queste equazioni e l B m (l) , e l B m ( l ) 

 e quindi B m e B m ; ed il problema si può ritenere risoluto completamente. 

 Questo procedimento richiede, come abbiamo detto in tutti i casi analoghi, 

 una verifica, ma questa noi la rimandiamo ad un'altra occasione. 



3. Cenno sul caso in cui son date le tensioni in superficie. — Se, 

 come al solito, indichiamo con 0^ , vs% , off 3 le componenti della rotazione 

 elementare e poniamo per i valori in superficie: 



L — 



(9) (wOt=«o = & 2 }_ m |>i,40 cos mì P + sen m\ff\ , i = 1 , 2 , 3 , 



0 



mentre supponiamo che i valori che 0 acquista sulla superficie, sien dati 

 sempre dalla (4), possiamo subito costruire le funzioni armoniche e regolari 

 nell' interno del cono : B , vs 2 , ns 3 . Tenendo conto allora che : 



cos tu' = j/l — ti ,cos ny — — t Q cos xjj , cos nz — — t 0 sen ip ; 



dn~ V1 k6 ~òt ' 

 i valori di u , v , w , nell' interno del cono saranno dati dalle forinole : 



' fLG^tf — tl=zA Ce^da- 



v = 



X 1 



vt 3 cos — as 2 sen ip) Gì da — "T" ^ xB — 

 (10) <j — ^§(to*i sen if) + ro 3 Vi — Q Gì da — ytì — 



-né*-»/,*"'***- 



-4- -i- f (cff, i/i — $ + * 0 «*I cos T//) Gj — ^f-£ £0 — 



dove L , M , N sono le date tensioni e Gì la funzione di Neumann. Le (10) 



