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In modo analogo si trova per l'altra componente 



(7) 



In un spettroscopio di potere separatore sufficientemente elevato, queste 

 due luci di numeri di vibrazioni variabili dovrebbero dare uno spettro discon- 

 tinuo con rigbe di intensità costante. 



Ma può darsi, invece, che la (p(t) abbia una forma tale da risultarne 

 per le due componenti un periodo che cambia lentamente, pur avendosi una 

 ampiezza di variazione notevole. In tal caso con uno spettroscopio ordinario, 

 per l'azione mutua delle varie componenti che si sovrappongono in ogni punto 

 dello spettro, la luce considerata darà anziché uno spettro a molte righe 

 fisse, un semplice doublet a componenti oscillanti. 



Si immagini, per esempio, che sia 



(8) <p(t) = sen \_k senw'f] 

 con 



&=10 10 , ft/=27rxl0, 

 2n 



In questa ipotesi la <p ha per periodo — , cioè 1/10 di minuto secondo, 



dì 



e quindi le varie componenti di Fourier della vibrazione 



s = (p[t) sen tot 



in cui, per la luce del sodio, è 



to = 2jix 5x 10 u 



e che avranno (v. § 2) le pulsazioni a -f- meo', cioè 



o) -J- a , ca -J- 2co' , to -J- Sto' , . . . 



non possono venir separate da nessuno spettroscopio; nè è facile prevedere 

 l'effetto della sovrapposizione delle componenti contigue. 



Ricorriamo invece alla scomposizione data dalla (3). Le (6) e (7) diven- 

 gono allora: 



Ti = T |^1 + ^ km cosm'/J 



(9) t;= T |^1 — ^ kto cos'Vrj 



le quali ci dicono che la riga primitiva si scompone in un doublet, di cui 

 ciascuna componente è una luce di periodo lentamente variabile, tale cioè 



