— 337 — 



Per un campo costante si avrà allo spettroscopio un doublet le cui 

 componenti si trovano a ima distanza proporzionale all' intensità del campo. 

 Per un campo variabile sinusoidalmente con pulsazione co i periodi delle 

 componenti saranno espressi quindi da relazioni analoghe alle (9), e vi cor- 

 risponderanno due righe oscillanti con pulsazione co'. Al crescere di m\ se 

 il valore massimo del campo resta costante, le due righe tracceranno con 

 velocità crescente una banda di ampiezza costante. 



Tale banda, per co grandissimo, dovrebbe poi scindersi in un sistema 

 di righe equidistanti. Si noti però che, nel caso attuale, non è possibile 

 giungere a tale scomposizione; bisognerebbe infatti che l'apparato spettrale 

 riuscisse a separare le righe corrispondenti alle pulsazioni 



CO — jrf Co' , 0) -{- 2co' , CO -}- 3ft)', 



Or anche ammesso che le qualità della luce normale emessa dalla sor- 

 gente e la potenza dell' apparato spettroscopico permettessero di scomporre 

 due righe come quelle corrispondenti a 



co , co -f- 10 -6 w 



si dovrebbe avere per co' 



ai = io- 6 » 



cioè 



&/=2ttx5x IO 8 



con che la bobina dovrebbe essere traversata da onde elettriche della lun- 

 ghezza di 50 centimetri, la qual cosa deve ritenersi come impossibile data 

 l'induttanza della bobina. 



6. Eitornando al caso delle luci intermittenti, si può riconoscere senza 

 difficoltà che nessun mezzo meccanico di alterazione dell' intensità di un 

 fascio di luce può essere così rapido da determinare modificazioni spettrali 

 rivelabili agli spettroscopi di cui noi disponiamo. Un risultato migliore si 

 otterrebbe profittando della istantaneità del fenomeno della birefrangenza 

 elettrica, quale risulta dalle belle esperienze di Abraham e Lemoine e dalle 

 altre posteriori di James ('); e che suggerisce un metodo molto comodo per 

 avere fasci di luce rapidissimamente intermittenti. 



Si sostituisca infatti, nel dispositivo di Abraham e Lemoine, alla luce 

 della scintilla un fascio di luce ordinaria, si tolga il prisma birefrangente 

 e si orienti il secondo nicol a 90° dal primo, cioè all'oscurità. Inoltre si 

 faccia traversare il condensatore da oscillazioni elettriche di grande frequenza. 



L'ampiezza della vibrazione luminosa emergente varierà come sen rr - \ 



ove X indica la differenza di cammino tra il raggio ordinario e straordinario 



(> Ann. d. Phys. Bd. 15, fase. 15, 1904. 



