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generata dal campo variabile. Se le oscillazioni elettriche sono della lun- 

 ghezza d'onda di 1 metro, il che non sembra difficile a ottenere, il fascio 

 emergente sarà interotto 600 milioni di volte a secondo, cosicché nessun 

 mezzo cinematico ne potrebbe rivelare la non continuità. La funzione y>(t) 



avrebbe in tal caso come periodo - — -rr: di secondo; e le componenti più 



6xl0 8 



interne dello sviluppo in serie di Fourier dato al § 2, disterebbero quindi 

 2 



tra loro di circa ^qqq ^ e ^ a distanza tra le due righe del sodio. 



Se il potere separatore dello spettroscopico è inferiore a questo limite, 

 converrà ricorrere alla scomposizione discussa al § 3. Supponiamo che il 



campo H vari sinusoidalmente con periodo ^~ , che sia cioè 



H = H 0 sen tot. 



La differenza di cammino, indicando con K una costante, è data allora da 



e? = KH~ sen 2 co't 



e la luce emergente si potrà rappresentare con 



sen n y sen tot = sen [A sen 2 co't] sen tot 



ove si è posto 



A = 7rKH 2 

 X 



La (6) e la (7) divengono, data questa forma di </?(£), 



T, = T |^1 + ~ A sen 2<o't^ 

 Ti = T |^l — ^ A sen 2w't J 



Adunque la riga primitiva si trasformerà in un doublet di cui le compo- 

 nenti, mantenendosi simmetriche rispetto alla prima, oscillano pendolarmente 



intorno ad essa con periodo ^ , e con ampiezza corrispondente ad A — . 



Data la rapidità di queste oscillazioni l'occhio riceverà F impressione di una 



banda avente la larghezza corrispondente a 2A — . 



Nel caso di oscillazioni elettriche di un metro di lunghezza d'onda, e 

 di un effetto Kerr di 0.12 X, quale sarebbe prodotto da due armature lunghe 

 20 cm., distanti 1 mm. e con differenza di potenziale massima eguale a 



