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facciamo uso delle relazioni fra le funzioni cilindriche in generale, 



2~^ = W->(x) + C^(x), 



ii V £i = + (<*) = -, C v (x) — C^ 1 (a) , 



dx x ■ ' x 



possiamo dare alle componenti delle forze elettromagnetiche la forma seguente 



X 



2ttI \/W -f- m 2 ( Bcosg 3 



m 



( 4w 2 



I mr:; 1 + iC) (j- 1 - j;; 1 ) cos »* 



p. 



(6) 



27rIt/R2 + ^ 2 S^- 3 V r/&(H"~' + H- 1 ) (C - C 1 ) oosnfl 

 w ( 4m 2 4" v 1R 1 1R ; v Pi Pi 



cos p 3 



J «H"„J" sen»0 , 



Z 



L = 



— r J > ewH.„ J p sen«0, 



m 2 4- 1 



( v~ . I 2W/ T _ n T)i , R. /TTn -,_i T n+l | tt/1-1 tu — 1 \ I „„ f , 



— H lR J pi + -(H lR J pi +H 1r J fi )J Bennfl 



(7) {M = sen ?3 y 



00 



2W2 TT n t jì i Ei T n+i I tt 



H 1R J P. + ^( H 1B J P. + H 



,j r>] 



sen nd 



N 



+ ^^2_^( H .b — H .r)( J p. + J p, ) C0S ^ 



avendo, per brevità, posto 



H;(^) = ^ R , J^(f i )=j; i Per v-n-l^n + V. 



Esaminiamo ora il comportamento del campo per i punti dell'asse del 

 cilindro od a lui vicinissimi. Per le (1) si possono individuare i punti del- 

 l'asse come quelli per i quali ?, = 0 , 6 = 0 , ossia x = 0 , y = 0 , z = mq-s : 

 ricordando che 



jo(o) = 1 , J»(0) = 0 , lim 



P,=o 



\m 1 



i 



2m ' 



