— 449 — 



Si ottiene quindi per nTll^~j ^ seguente valore assintotico: 



+Kf ! )-^)] 



— H(R+p.) pi-t-V r -t-2) 

 ! — 7T1 



m t 



e 



— n(R-Pi) cv-n— n') 



e 



Ora purché non sia il punto considerato vicinissimo al cilindro, ciò che 

 è da escludersi, giacché non sarebbe più legittimo riguardare il filo come 

 una linea (cioè non si potrebbe prescindere, come si è fatto, dallo spessore 



del filo stesso) la (11) mostra come si possa trascurare wHj^^^ ^ V '(^^) 



come infinitesimo d'ordine superiore ad una qualunque potenza di — . Le 

 (6), (7) danno quindi per i punti interni al solenoide: 



j X = 0 , Y = 0 , Z = 0, 



■ L = 0 , M = 0 , N = — — = — 47rltt, 



m 



resultato perfettamente concordante con quello già noto 



4. Esaminiamo ora il campo nei punti esterni al cilindro, cioè per 

 (•!>R: le (2) (3) danno, mediante le (5), per le forze elettromagnetiche, 

 le espressioni: 



x _ 2Ij/R* + m* cos g3 

 m Q\ 



(13) { Y _ 2Ij/ft 2 + >rc 2 S en g3 y , 



+ 'V\ 



Z = Z', 









21 



m sen q 3 



m 



?i 



ì M = — 



21 



m cos q 3 



m 



Ci 



f N = 



21 



m 



+ N', 



(14) M = -- OTWBy ' +W, 



(') Vedi il Cours d'Electricité par H. Pellai, pag. 66. 



