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nelle quali X', Y', Z r , L', M r , N' indicano le espressioni stesse (6) (7), dopo 



che in esse si è sostituito alle le = J v ( ), ed alle le H?„ 



l \ m J 



,(inR\ 



\ m r 



per v = n — 1 , » , w + 1 . 



Consideriamo poi il caso in cui è — trascurabile, mentre — = 27ila è 



R m 



una quantità finita; la (11), scambiato in essa R con q x e viceversa, ci 



mostra che si può trascurare tólELj/^pj < l uan< ^ 0 s * esc l u da, per la 



ragione detta prima, la considerazione dei punti vicinissimi al cilindro. Onde, 

 con l'ordine di approssimazione considerato, le (13) (14) danno 



, X = 4wIj»BS2*«! , Y = 47rI/*R^i , Z = 0 

 (15) Qi Qi 



L = 0 M=0 N = 0 



cioè, come è noto, il campo magnetico del rocchetto all'esterno è nullo. Le 



(15) esprimono inoltre il modo di variare della forza elettrica per i punti 

 esterni al rocchetto. 



5. Quando si voglia mettersi nelle condizioni di quei solenoidi nei quali 

 il filo è ricondotto parallelamente all'asse del cilindro da un estremo all'altro 

 della elica, basta aggiungere il campo dovuto ad una corrente rettilinea, 

 indefinita, della stessa intensità, parallela all'asse, alla distanza R e diretta 

 nel senso negativo dell'asse z. Supposta nel piano xz, il campo da essa 

 prodotto è 



( 2I(*-B) 2Iy 



(16) ^-n + f ' ^--{x-n+f ' 1-0 



{ (se — R) 2 -\-y ì (a — R) 2 -j- f 



quindi l'aggiunta delle (16) alle corrispondenti componenti già determinate 

 per i punti interni od esterni al cilindro dà le forze del campo dovuto 



7)1 



al solenoide così costituito. Quando si riguardi — trascurabile, mentre 



~- = 2m^ è una quantità finita, l'azione dovuta alle (16) è trascurabile, 



restando giustificato il riguardare praticamente un'elica a spire molto ser- 

 rate come un semplice solenoide. 



