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L'esser nulle t ÌS e t si prova che le forze che si esercitano sulle due 

 basi agiscono normalmente alle basi stesse. 



Tale azione sulle basi, assunta come positiva quando è diretta dal- 

 l'esterno verso l'interno del cilindro, e come negativa quando ha la direzione 

 contraria e riferita alla unità d'area, è espressa da 



(II) 



Po) Ì33 



L -f 2K _ 



1 -f- log r 2 



Rf log RI — Ri log R 



R? — R 



Abbiamo dunque il teorema: 



Un cilindro cavo di rivoluzione che ha subito una distorsione (distor- 

 sione di ordine 6) dovuta ad- una fessura radiale di apertura 2na con- 

 serva le sue basi piane ed alla loro distanza primitiva mediante delle 

 forze normali agenti sulle basi stesse date dalla formula precedente (II), 

 nella quale Ri e R 2 rappresentano i raggi delle superficie cilindriche la- 

 terali e r la distanza dell'asse dai varii punti delle basi. 



4. Ciò premesso, calcoliamo le azioni che si esercitano sopra gli ele- 

 menti della sezione tf del cilindro eseguita con il mezzo piano spiccato dal- 

 l'asse del cilindro e che forma col piano xz l'angolo § . 



Le (1), (2) e (6) ci forniscono subito le componenti secondo gli assi 

 dell'azione unitaria relativa ad ogni elemento della sezione. Esse sono: 



— F sen , F cos /S , o 



in cui 



2«(L + K)K ( ■ R 2 R 2 (logR,-logR 2 ) 1 



T I OTT ) I W 0 ' TJ2 T32 „2 



L + 2K ( 



R 2 — R 



R 2 log R. — Rj log R 2 

 Ri — R? 



Questo prova che ogni elemento di è sollecitato da una forza normale 

 la cui grandezza unitaria è F. 

 Un calcolo elementare ci dà: 



f 



Fdr = 0. 



Ne segue che, componendo tutte le azioni che si esercitano sugli ele- 

 menti di e, si trova una forza resultante nulla. 



Questo resultato verifica, nel caso particolare che trattiamo, il teorema 

 generale dimostrato nella Nota precedente (Nota IV, § 6). 



Infatti esso prova che la somma delle compressioni che si esercitano 

 sopra e è eguale, in valore assoluto, alla somma delle tensioni, e tale con- 

 dizione evidentemente dovrà seguitare a sussistere anche quando non solle- 

 citeremo più le basi del cilindro cavo mediante la forza P tó . 



