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dove v rappresenta un nuovo coefficiente, diverso da zero, qualora si am- 
metta l'esistenza di momenti specifici di massa, i quali fanno sì che non 
si ha più X,=Yx Y:=ZyZo=X.. 
Le formule (2) sono state ottenute dal Somigliana (Rendiconti della 
R. Accad. Lincei, 1° sem. 1910, pag. 43) ('). 
Ciò premesso, qualora si vogliano rispettare ì postulati fondamentali 
relativi ai mezzi ponderabili, postulati nei quali intenderemo che non figuri 
l'esistenza di un potenziale relativo agli sforzì interni, si domanda: 
Potrebbero esistere teorie, nella quali si avessero le relazioni 
5 dU 
E 
dU 29) dV 23) dU 
CRE T (22) he ) 
i dI tha y olo de si 
IM 32) dW du 
31) 32) 33) 
aEloi i ari + dY ui da 
(8) 
du 12 du 
SATA) had he 
tela gta Su de 
21) “o 
Ln alli dU na + 
31 due 32) dw 33 wo 
+ hs; ‘aa io ) de 
\ e le analoghe, 
con la circostanza, però, che le relazioni stesse fossero diverse dalle (1) o 
dalle (2) (per esempio, più generali) dove, ben inteso, le & dovrebbero essere 
coefficienti isotropi, proprî soltanto del corpo e della sua temperatura ? 
La risposta è negativa. in altre parole (e si tenga ben presente che 
nei nostri postulati non figura l’esistenza di un potenziale interno) le (1) 
normale all'asse 4, la quale guardi nel verso positivo dell’asse stesso, sono date così: 
Pro —PH+Xx, Pra = Wilber 
Analogamente, si ha: 
Pr, — My 5 lp ENG 7 Pryj=Zy Ba: = Gb Pja= Xx ' egeepaZy 
avendo indicato con p la pressione isotropa nel fluido ed intendendo, allora, naturalmente, 
che le quantità, che figurano nei primi membri delle (1), siano state, anch'esse, definite 
come componenti di pressioni, relativamente alle medesime facce. 
(1) Sia nelle (1), sia nelle (2), è implicitamente inteso che w rappresenta la compo- 
nente del vettore (u,v,w) sull'asse 4, v sull’asse y, e w sull’asse 2. 
