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Se poniamo, per brevità, 
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Dim Siae p10) ui00e 
09) ul (€,10=$ [390,9 /%0, 
Pn) 
avremo, infine: 
VEmo=ta ®;(È,n, SENSI) (En) 
(10) VOS Di (Io 
VELO IE 
Le funzioni ®;(£,7,6), Di(È,7,%) e X;(É,7,€), espresse dalle formole 
(9), rappresentano un sistema di deformazioni (strati elastici) che, in virtù 
delle (7), assumono in ogni punto (a) della superficie o del corpo ela- 
stico S considerato, rispettivamente i valori g;(@, 8"), gis(@e", 8), gis(a', 8"): 
noi diremo che le ®;, %;, X; costituiscono una deformazione fondamentale 
del corpo elastico S. 
Le funzioni Vi(f,7,6), V:(£,7,6) e Vs(È, 7,6) coincideranno nei 
punti (@', 8") di o, a norma delle (1), con le date funzioni (spostamenti 
in superficie) (a',#"), v(a', £'), w(a', 8") e costituiscono, quindi, le compo- 
nenti della deformazione del corpo elastico, corrispondente agli spostamenti 
u,v e w dati ad arbitrio sui punti di 0. 
Riassumendo, pertanto, le formole (10) ci esprimono la seguente legge 
di equilibrio di un corpo elastico isotropo, subordinatamente alle ipotesi 
fatte nella I Nota: 
se le funzioni u(a,B),v(a,B) e w(a,B), che rappresentano gli 
spostamenti dati ad i: io su i punti della superficie o del corpo S, 
sono tali che gli pseudo-doppî strati elastici aventi per densità le fun- 
zioni u,v ew ammettono le corrispondenti pseudo-tensioni nei punti di 6, 
e da entrambe le faccie della superficie stessa, allora la deformazione 
di componenti Vi(£,n,%), Va(É,n,6) e Va(£,7,6), prodotta nei punti 
(£,7,6) del corpo S, si può sempre considerare come dovuta alla sovrap- 
posizione di un numero finito od infinito di deformazioni fondamentali. 
