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e poichè, finalmente, da (8) si deduce 
FXv=ovXe, 
otteniamo 
coli Ryan 
da cui 
F=Je + H(v, a} F=yF 
che è precisamente la prima delle (9); applicando a questa l'operatore y', 
sì deduce la seconda. 
Per una osservazione fatta al S 2, dedurremo subito le altre relazioni 
(10) FXv= FXb+mFXv 
(10') FXv=—-FXa+mPFXv. 
Diciamo ora F,,Fi le forze elettromagnetiche per unità di carica in S 
e in S'; varranno le formule: 
(11) Ei— Ryo x== KRyFi. 
Infatti si ha 
= ohio = 013 
quindi la (9) ci dà 
oFi=0.yF;; 
ossia, tenendo presente il valore attuale o di #°, e la seconda delle (12) 
del $ 2, risulterà la prima delle (11) e, quindi, anche la seconda ('). 
Si noterà l'analogia delle (11) colle (3). 
e) Consideriamo, nella elettrodinamica di Minkowski, il vettore sj, 
corrente di conduzione, la forza elettrica E, e la forza magnetica m, di 
riposo, definiti in S dalle 
(12) Ss=S— 0V 
(18) 1, SAVA 
VI — v° 
(14) tro n AE 
11 v? 
(') Sullo stesso argomento vedi: W. von Ignatowsky, Das Relativitàtsprinzip (Archiv 
der Mathematik und Physik, III Reihe, Bd. 17, 1-24; Bd. 18, 17-40 (1911): $ 12), in 
cui vengono sempre considerate le trasformazioni Z particolari; A. Sommerfeld, Zur 
Relatrvitàtstheorie. I Vierdimensionale Vektoralgebra (Annalen der Physik, IV Folge, 
Bd. 32 (1910), 749-776, $ 4). 
