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modificano alquanto il loro andamento rettilineo, assumendo in prossimità 
del foro lo stesso andamento delle curve delle tangenti. 
Ciò posto, ripassando al problema originario dell’efflusso dal recipiente 
di una massa liquida limitata, cioè con pelo libero interno, rimane giusti- 
ficato il comportamento già annunciato, quando si pensi che unica condi- 
zione imposta al pelo libero, nelle accennate circostanze, è di essere oriz- 
zontale; condizione, questa, concomitante colle conclusioni relative al moto 
della massa fluida indefinita, finchè si hanno da considerare strati liquidi 
orizzontali più alti di £ sul fondo. 
Non mi rimane ora che da giustificare il comportamento accennato, 
nel problema ausiliario relativo alla massa fiuida indefinita. 
2. Per la trattazione analitica converrà schematizzare la questione, 
assimilando il foro O ad una sorgente negativa puntiforme, per il liquido 
contenuto nel recipiente (’). 
Si assuma una coppia di assi coll’origine in O, l’asse x verticale di- 
scendente e l’asse y diretto verso la parete che sta a sinistra di chi segue 
l’efflusso. Sieno « e v le componenti della velocità in un punto generico. 
Supposto irrotazionale il moto, esistono un potenziale di velocità g(@,%) 
ed una funzione di corrente w(x,y), entrambi armoniche e regolari nell’in- 
terno del campo occupato dal liquido e tali che 
forme con velocità —, e che a una distanza minore di £ i filetti liquidi 
\ dp= udea+vdy, 
1 
( ) ) dyp= —vda + udy . 
Introducendo la variabile complessa «= «x + zy, le espressioni 
(2) f=p+4iîw , w=u—-tiv 
sì presentano, per le (1), funzioni di #, e le (1) stesse si compendiano nella 
relazione 
(3) SUSE SERA 
(1) Nel Zraité de Mécanique rationelle [ Paris, Gauthier-Villars (1909), tome III, 
pag. 384] dell’Appell, si trova trattato come applicazione di problemi relativi alle sorgenti. 
il problema dell’efflusso permanente irrotazionale di un liquido dal fondo di un vaso 
indefinito limitato da due piani paralleli, normali al fondo. È appunto la questione che 
ci occupa. L'A. tratta il problema nello spazio, e del potenziale di velocità dà una rap- 
presentazione in serie. Da essa non è agevole ricavare l’andamento dei filetti liquidi 
interni al vaso. Vedremo come, limitando la questione nel piano, tutti gli elementi del 
moto si possono esprimere in termini finiti, ed in modo semplice, in funzione del punto 
generico del campo nel moto, e, in particolare, ricavare con tutta comodità la distribu- 
zione dei filetti liquidi. 
