— 587 — 
È da notare che in un punto P di o N, rappresentando la componente, 
secondo la normale esterna, della velocità di P, rappresenterà pure la com- 
ponente, secondo la stessa normale, della velocità della particella liquida 
attigua a P; onde si avrà: 
IP DPI n, DE 
(6) Nei o, 
L'integrale esteso a 0 si può ulteriormente trasformare. Sia infatti 0, 
una superficie chiusa, la quale limiti uno spazio tutto occupato dal liquido. 
Nei punti di o diremo @,$,y i coseni della normale 27/erna, e definiremo 
ancora N mediante la formula (6), H mediante la (4). Sarà 
(7) | Hdo,=0, 
0, 
come si riconosce quando si osservi che 
H (3a 4 ep e) EH E)+(), 
dr dI dI dY dI 
e sì trasformi l'integrale esteso a o, in un integrale esteso allo spazio rac- 
chiuso da 0,, tenendo presente l'equazione: 
Po Ig teo 
Denoti ora # una superficie chiusa che contenga C nel suo interno, e tale 
che lo spazio compreso fra o e 7 sia totalmente occupato dal liquido. Po- 
tremo applicare la formula (7) all'insieme di queste due superficie (consi- 
derando come normale interna, nei punti delle superficie o e 7, quella che 
penetra nello spazio da esse racchiuso); onde sarà: 
(Hdo+ (Hde=0; 
quindi, per la (5), 
d® 
(8) x-fna+T. 
Questa formula, e le altre due analoghe relative agli assi delle y e 
delle #, sono quelle che meglio si prestano, nei casì particolari, all'esame 
della forza risultante F, o di una sua componente. 
Con formule dello stesso tipo si potrebbero poi esprimere i momenti, 
rispetto agli assi coordinati, del sistema di forze elementari pdo agenti 
sul corpo. 
