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4. Ponendo 
ia 
avremo 3 
X=X+X.. 
Possono essere verificate certe condizioni sulle quali conviene richiamare 
l'attenzione. 
a) La massa liquida occupa tutto lo spazio esterno rispetto al 
corpo C, fino ad una distanza grandissima da C. 
Noi potremo in questo caso ragionare come se la massa liquida sì 
estendesse indefinitamente; ed assumere pertanto come superficie 7 la sfera 
all’ infinito. Ma all'infinito, se il liquido vi si suppone in quiete, il poten- 
ziale @, detta 7 la distanza da un punto fisso, diventa infinitesimo almeno 
IE DE e: ZI 1 1 
come —, quindi le componenti di velocità come —, ed H come —--. Segue 
Ti PS {pe 
da ciò che il termine X, è nullo; e si avrà X = X3, 
b) La natura geometrica del sistema e il suo movimento sono tali 
che tanto il potenziale p quanto il coseno a conservano costantemente, 
în ogni punto di 0, lo stesso valore. 
Sarà allora D = cost., quindi X,—0,.ed X=X,. 
c) IL fenomeno ammette un periodo 0 piccolissimo. 
Se d' e {" sono gl'istanti iniziale e finale di un intervallo di tempo 6, 
sarà D(1")= P(f), e perciò: 
I d® 
dt= — dt= ®D((")— D(/)=0. 
fd 3, di (£°) (E-0 
od anche: 
fd 
Lr 
a" 
La forza X. ha dunque un valor medio nullo in ogni intervallo di tempo 60. 
Una forza di tal natura potremo, in generale, trascurarla. Ed anche in 
questo caso si potrà ritenere X = X,. 
Se poi sono verificate simultaneamente la condizione 4) ed una delle 
altre due, sarà X,= 0 ed X,=0: quindi X=0. 
Così, se un corpo rigido si muove, di moto traslatorio uniforme, entro 
una massa liquida sufficientemente estesa in ogni direzione, poichè sono 
allora verificate le condizioni a) e 2), sarà X= 0, comunque si disponga 
l’asse delle x: ossia risulterà identicamente nulla la resistenza totale. 
Il disaccordo fra questo risultato teorico e l'osservazione diretta è da 
attribuirsi in parte al fatto che le equazioni ordinarie della Idrodinamica 
