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non tengono conto di tutti gli elementi del fenomeno (viscosità del liquido, 
resistenze d'attrito, ecc.); ma soprattutto alla ipotesi implicitamente am - 
messa per arrivare alle formule qui ottenute, che la velocità sia continua 
in tutta la massa liquida: ipotesi non richiesta da quelle equazioni, e che 
nella realtà non appare verificata. Se si tien conto del fatto che una parte 
della massa liquida accompagna il solido nel sno movimento, restando so- 
lidale con esso, si ottiene per la resistenza un valore diverso da zero ('). 
Ma quando il movimento del liquido è provocato da pulsazioni o oscil- 
lazioni di corpi che vi sono immersi, non si generano superficie di discon- 
tinuità (nè moti vorticosi), o almeno esse non hanno una grande influenza 
sul fenomeno, il quale si presenta, nelle sue linee generali, come la teoria, 
basata sulla ipotesi del movimento continuo e irrotazionale, lo fa prevedere. 
Fic. 2. 
5. Due corpi C, C’, limitati dalle superficie © e 0°, siano immersi in 
una massa liquida che occupi tutto lo spazio esterno rispetto ad essi. 
In un istante 4, i due corpi siano simmetrici rispetto ad un piano . 
A intervalli di tempo @, piccolissimi, tutti i punti di o e o' riprendano 
le stesse posizioni nello spazio, e le stesse velocità: quindi il fenomeno 
ammetta il periodo 6. 
. Prendiamo come asse delle x una retta normale al piano; come suo 
verso positivo il verso che procede dal semi-spazio in cui si trova C' a 
quello in cui si trova C. 
Noi vogliamo esaminare la componente X della forza che agisce sul 
corpo 0. 
() Ved. Levi-Civita, Scle e leggi di resistenza, Rend. del Circolo mat. di Palermo, 
tom. XXIII, a. 1907; Cisotti, Sul moto permanente di un solido in un fluido indefinito, 
Atti del R. Istituto Veneto, tom. LXIX, a. 1910 (e le altre Note ivi menzionate). 
