— 540 — 
Essendo verificata la condizione c), potremo ritenere X = X,;, ossia 
(9) Me (A da ; 
UT 
e assumere come superficie 7 quella formata dal piano © e dalla semi-sfera 
all'infinito, che si trova dalla parte di C. Ma l'integrale esteso alla semi- 
sfera all'infinito è nullo (S prec.); onde resterà: 
(10) X= | Hdo. 
Fia. 3. 
Ricordiamo la formula (4) : 
2 
H=Nu— ta. 
Nei punti di w la normale x (interna rispetto a 7: $ 3) ha la direzione 
e il verso dell'asse delle x. Sarà pertanto a=1,x= N. Poniamo V?= 
= N° + T?: denotiamo cioè con T la componente della velocità che giace 
sul piano ©. Avremo: 
1 
H_N- i n) 
quindi: 
(11) x=;f (N° — T°) dw . 
Supponiamo, da prima, che i due corpi si conservino, per tutta la du- 
rata del movimento, simmetrici rispetto ad ©. Per ragioni di simmetria, 
nei punti di @ sarà N=0. Si avrà, per conseguenza, 
1 (ey 
Sl, o< 0. 
Dunque sul corpo C agisce una forza che tende ad avvicinarlo a C'. Ana- 
