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Se è costantemente R'=R, se cioè le due sfere si conservano sempre 
simmetriche (uguali), e le loro pulsazioni hanno pertanto la stessa fase, le 
due sfere si attraggono. 
Se invece la somma R+ R' conserva un valore costante (quindi 
; i 
dll ossia N'= — N), nel quale caso le pulsazioni hanno fase 
opposta, le due sfere si respingono. 
Parimente, se le due sfere, od anche due corpi rigidi qualunque C, 0°, 
simmetrici nell'istante 4 rispetto ad un piano e, oscillano secondo dire- 
zioni fisse (in particolare normali al piano) conservandosi sempre simmetrici 
rispetto ad w, i due corpi si attraggono. Invertendo il movimento di uno 
di essi, i due corpi si respingono. 
Lo stesso accade se i due corpì, anzichè con moto traslatorio, oscillano, 
intorno a direzioni fisse, con moto rotatorio. 
Se poi i due corpi, simmetrici nell'istante 4, rispetto al piano @, si 
muovono con velocità costanti, e tra loro eguali, secondo una direzione fissa 
parallela al piano, e si conservano in tal modo sempre simmetrici; non va- 
riando nè la configurazione del sistema, nè il suo stato di movimento, il 
coseno a e il potenziale g conserveranno in tutti i punti di o lo stesso 
valore. Sarà dunque verificata la condizione 2), e sussisterà la formula (10) 
dalla quale, tenendo conto del fatto che il sistema è sempre simmetrico 
rispetto ad ©, dedurremo, come nel $ 5, che i due corpi si attraggono, 
Così pure essi si attraggono allorchè ruotano, con velocità angolare 
costante, intorno ad una retta normale al piano w, essendo verificata, anche 
in questo caso, la condizione 2), e sussistendo la simmetria del sistema. 
8. In quelli, tra i casi esaminati, nei quali i due corpi si conservano 
simmetrici rispetto al piano © (e perciò su questo piano la componente 
normale della velocità è nulla), noi potremo immaginare in @ una parete 
fissa, la cui presenza non modificherà il movimento del liquido, nè da una 
parte del piano, nè dall'altra; e tener conto soltanto di uno dei due corpi, 
per es. di C, e della massa liquida che si trova dalla sua parte. Vengono 
così messi in evidenza numerosi casi nei quali un corpo, movendosi o de- 
formandosi in prossimità di una parete piana, subisce un'attrazione verso 
la parete. 
Ma questo risultato si può generalizzare. Sia infatti © una superficie 
materiale fissa, la quale soddisfi a questa sola condizione: che in ogni suo 
punto l'angolo formato dalla normale » coll’asse delle x sia acuto o nullo; 
quindi a = 0. Lo spazio occupato dal liquido sia limitato dalla superficie @ 
di C, da w, e da una parte £ della sfera all'infinito. 
Supponiamo verificata o la condizione 2) (per esempio © sia una super- 
Scie cilindrica, e C si muova di moto traslatorio uniforme parallelamente 
alle sue generatrici; oppure sia una superficie di rivoluzione avente per 
