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asse l’asse delle x, intorno al quale il corpo ruoti con velocità angolare 
costante), o la condizione c). 
La forza X potrà esprimersi mediante la formula (9), ove © denoti la 
superficie formata da © ed £: formula che potrà ridursi alla (10). Ma 
poichè la superficie w è fissa, ivi sarà N=0, quindi H=—j V?a=0 
e perciò X < 0. 
Il corpo è dunque attratto verso la superficie @. 
9. Si possono infine considerare dei casi nei quali la massa liquida 
occupa uno spazio finito. 
Sia essa limitata da una superficie chiusa, fissa, Z, simmetrica rispetto 
ad un piano , e da due sfere 9,0", contenute entro X, aventi i loro centri 
in due punti 0,0", simmetrici rispetto ad ©, e raggi R,R' variabili con 
periodo piccolissimo 6. 
Fic. 4. 
Chiamando 2, quella metà di X che si trova, rispetto ad ©, dalla 
stessa parte di o, supporremo che nei punti di X, l'angolo formato dalla 
normale interna 7 colla retta .0'O, che assumeremo come asse delle 4, non 
sla mai minore di un retto. Supporremo, poi, che tanto R quanto R' si man- 
tengano sempre vicinissimi ad un valore R,. 
Per la incompressibilità del liquido, lo spazio da esso occupato, quindi 
ancora lo spazio racchiuso dalle due sfere, dovrà conservarsi costante; e però 
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dovrà essere R? + R3= cost, da cuì R? 5 + R° si = 0, ovvero: 
GAD RATTI: 
UpesiaeeiR:=" dB 
e per conseguenza, denotando, al solito, con n ed 7°, sopra o e o", le nor- 
mali esterne sarà: 
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Noi vogliamo esaminare la componente X della forza che agisce sulla 
sfera o. Potremo far uso della formula (9), assumendo come superficie 7 
