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3. Il modello di Rutheford, almeno nella forma nella quale fu posto 
da Bohr ('), permette invece di prevedere il caso più semplice osservato 
da Stark e Lo Surdo. 
Il Bohr assimila il processo dell'emissione della luce al fatto astrono- 
mico della cattura delle comete. Un elettrone libero viene attirato da un 
nucleo positivo; mentre l'avvicinamento dura, l'energia potenziale del si- 
stema diminuisce, e se la particella arriva alla distanza 4 dal centro at- 
traente, la diminuzione importa 
= Ee/r®. dr = Ke/a. 
Dopo la cattura il moto è, almeno in prima approssimazione, circolare, e 
l'energia cinetica ha l’espressione 
Ke/2a 
perchè 
mv*/a = Ke/a® . 
La differenza 
W = Ee/a — Ke/2a = Ke/2a 
rappresenta dunque /a quantità di energia che bisognerebbe dare al si- 
stema per spessarlo, riportando l’elettrone a grande distanza. O, se si 
vuole, è anche l'energia che il sistema può cedere per radiazione quando 
l’elettrone viene catturato. 
In accordo con la teoria di Planek il Bohr suppone che sia 
Wanh, 
o anche (ipotesi ulteriore) 
W=a=rnho/2, 
ove con è si indichi la frequenza del moto di rivoluzione. 
Viene subito 
| 2rr°me' 
s n° h° 
4r*me' 
(1) n n h8 
n° h° 
(04 ==: seRDA 
4 4n?me?? 
in queste si è supposto che le cariche del nucleo e dell’elettrone siano 
uguali, la quale condizione sarebbe caratteristica dell'atomo dell'idrogeno. 
(*) N. Bohr, Phil. Mag. (6), 26, pag. 1, 1913. 
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