iffmsi/ | Ù i I _OIÀ 
tI] | 
di 
— 660 — 
tiva agli istanti 14 4-w, ty + 2% , t4 +34, ecc., sarà, per la relazione 
fondamentale (9) (ved. Nota I) 
in Pi —2= 20m tia — bi), 
determinata dal sistema: 
cd o 
neo 
(XVII) 
avendo posto 07, = 0, = caratteristica della tubazione pel nuovo stato di 
regime. 
Il valore limite di tali serie concatenate risulta én = 1, valore che 
soddisfa la equazione generale (XVII) ponendovi È;-,= $;= Èm, mentre il 
diagramma circolare delle serie concatenate (fig. IX a fig. XII) illustra in 
forma elegantemente semplicissima Je leggi del ritorno a regime. 
Esso, in questo caso, risulta costituito da due soli circoli y, e ya, sim- 
metrici rispetto alla bisettrice degli assi, di centro 
C, (coord. + 0, e —0,) e Ca (coord. — 0, e +0,) 
e di raggio Vo. +2; ed è chiaro, dalle figure, che le serie concatenate 
E, €263... ecc. tendono al valore della coordinata di K, e cioè al valore  i- 
mite îm, realizzando così il nuovo regime permanente. 
Ma tale nuovo regime non può realizzarsi quando la manovra pertur- 
batrice sia stata di chiusura completa, onde 7,=0,0,=0, e le (XVII) 
diventano: 
+6 —-2=0 
CINI) + -2=0 
ed il carico oscilla indefinitamente fra i limiti é2, e 2 — &3,. 
I due circoli y, e ys coincidono in tal caso in un unico circolo di 
centro O e raggio y2, di cui un punto di coordinate £, e 2 — 2% indi- 
vidua i carichi limiti. 
Tornando al caso generale e al sistema (XVII), possiamo, con metod 
analogo a quello segnato nel riassunto delle Note II e III, investigare i di- 
