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od  anche  (sostituendo  a  q2,  nel  termine  che  contiene  A2  a  fattore,  il  suo 
valore  in  prima  approssimazione) 
dove  wor  indica  la  componente  dell'accelerazione  di  m0,  secondo  la  retta 
m*m . 
Nei  limiti  di  approssimazione  impostici,  abbiamo  pure 
,os  1     1  A2 
(3)  -  =  -  —  —  ww. 
Se  con  U  rappresentiamo  il  potenziale  della  forza  che  sollecita  m , 
tenendo  conto  di  quanto  dicemmo  nel  numero  precedente,  arriviamo  alla 
conclusione 
/ 1     A2  \ 
(4)  XJ=fm0y--{-  Yw°r)  > 
(/=  costante  di  Gauss). 
Con  procedimento  del  tutto  analogo  a  quello"  ora  seguito,  possiamo  de- 
terminare l'azione  esercitata  da  m  su  m0.  Indicando  con  U„  il  potenziale 
relativo  ad  m0 ,  e  con  wr  la  componente  dell'accelerazione  di  m  secondo  la 
retta  w0m,  si  ottiene 
(4')  JJ0  =  fm{^-~wr). 
Così  abbiamo  dedotto  le  espressioni  dei  potenziali,  relativi  ai  due  corpi 
considerati,  nelle  condizioni  che  ci  siamo  imposte.  In  essi,  i  diversi  elementi 
si  riferiscono  tutti  all'istante  attuale  (t).  È  notevole  il  fatto  che  non  si 
presentano  termini  di  primo  ordine  in  A. 
4.  Equazioni  del  moto.  —  Le  equazioni  che  definiscono  il  moto  di  m 
sono 
*»  _  ,  _  25     «  _  25 
mentre  il  moto  di  m0  è  determinato  dalle  equazioni  analoghe 
ytt    „           ~òTJ0    ~t)Uc 
Per  la  (4),  il  primo  gruppo  di  equazioni  si  riduce  a 
É"  =  -  M  -  /"».  2^  |(*  -     »«-  -  <  I ,  . 
(5)  (  »/'  =  —  M  rì~TÌ°  —  fm0      |ty  —  i;,)  »,r  —  rtf  f , 
r  =  -  M  ^-^r1  -  M  ^  |(f  - 1.)  ^  -  rK'  I  ; 
