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termina  mediante  la  deviazione  che  subisce  un  pennello  di  raggi  catodici 
attraversando  normalmente  lo  spazio  oscuro  a  diverse  distanze  del  catodo, 
dànno  dei  risultati  che  accordano  con  quelli  di  Schuster  e  di  Graham,  nel 
senso  che  la  forza  elettrica,  pur  crescendo  rapidamente  vicino  al  catodo,  ha 
sempre  valori  notevoli  nel  resto  dello  spazio  oscuro. 
Rimane  la  divergenza  fra  i  risultati  di  Schuster  e  quelli  di  Graham. 
Wehnelt  ('),  ripetendo  le  esperienze  di  Graham,  non  ha  trovato  il  minimo 
della  curva  2,  che  può  essere  spiegato  con  un  difetto  di  allineamento  dei 
fili  esploranti,  poiché  le  superficie  equipotenziali  nello  spazio  oscuro  non 
sono  piani  paralleli  alla  faccia  del  catodo. 
La  distanza  fra  le  componenti  dello  righe  spettrali  decomposte  per 
effetto  del  campo  elettrico,  è,  secondo  Stark,  proporzionale  alla  forza  elettrica. 
Ebbene,  questa  scomposizione  nello  spazio  oscuro  con  tubi  ad  idrogeno  ci 
può  quindi  dare  direttamente  il  diagramma  della  forza  elettrica  in  funzione 
della  distanza  dal  catodo 
Quando  si  proietta  sulla  fenditura  di  uno  spettroscopio  l'immagine 
dello  spazio  catodico  di  un  tubo  ad  essa  parallelo  ogni  componente  ha  la 
forma  della  curva  che  rappresenta,  in  assi  ortogonali  e  con  unità  corrispon- 
denti, la  relazione  fra  l' intensità  del  campo  elettrico,  riportata  secondo  un 
asse  perpendicolare  alla  fenditura  e  quindi  alla  riga  non  decomposta,  e  le 
distanze  del  catodo  riportate  sulla  riga  stessa  presa  come  asse. 
Nelle  prove  fotografiche  ed  all'osservazione  diretta,  quando  il  tubo  è 
parallelo  alla  fenditura,  la  scomposizione  delle  righe  spettrali  mostra  sempre 
una  configurazione  ad  T;  la  riga  non  decomposta,  e  quindi  l'asse  delle  di- 
stanze dal  catodo,  è  verticale  e  coincide  colla  parte  inferiore  della  T,  e 
ognuno  dei  rami  inclinati,  cioè  ogni  componente  (per  le  vibrazioni  parallele 
al  campo  elettrico  le  componenti  sono  sempre  due  e  divergono  di  più),  rap- 
presenta la  distribuzione  del  campo.  Il  punto  di  convergenza  corrisponde  al 
limite  dello  spazio  oscuro.  Queste  componenti  risultano  quasi  rettilinee, 
quindi  se  ne  deduce  che  il  campo  ha  un  andamento  che  si  avvicina  di  più 
a  quello  di  Schuster  (curva  I,  fig.  2)  e  che  si  può  ritenere,  in  prima  ap- 
prossimazione, lineare. 
campo  elettrico  e  il  diametro  dei  tubi.  —  Se  il  potenziale  nello 
spazio  oscuro  varia  colla  distanza  x  dal  catodo  seguendo  una  legge  costante 
indipendente  dalla  lunghezza  d:  cioè  se  è 
(')  J.  J.  Thomson,  loc.  cit.,  pag.  541. 
{-)  A.  Lo  Surdo,  Rendiconti  della  R.  Accademia  dei  Lincei,  voi.  XXIII,  serie  5a, 
fase.  5°,  seduta  del  1°  marzo  1914. 
