—  372  — 
trale),  e  principalmente  la  legge  secondo  cui  varia  (nello  spazio  e  nel  tempo) 
la  temperatura  T  (e,  per  essa,  una  sua  funzione  K  =  costante  XT4),  quando 
si  tratta  di  irraggiamento  puro,  non  complicato  da  altre  influenze. 
1,  —  Generalità  e  definizioni. 
Conviene  rifarsi  dalle  nozioni  fondamentali  della  teoria  dell'  irraggia- 
mento, a  fine  di  rendersi  ben  conto  delle  modificazioni  atte  a  renderle  appli- 
cabili anche  al  regnine  variabile. 
Premesso  che  intendiamo  prendere  in  considerazione  un  mezzo  omo- 
geneo e  isotropo  e  rappresentarci,  secondo  il  solito,  l'energia  raggiante 
come  un'entità  emanante  da  ogni  particella  materiale  del  mezzo  e  viaggiante 
su  traiettorie  rettilinee,  in  tutte  le  direzioni,  con  velocità  costante  c  ,  si 
rende  agevolmente  manifesto  che  nulla  è  da  modificare  nell'ordinaria  defi- 
nizione di  coefficiente  di  emissione  s  in  un  generico  punto  M  del  mezzo. 
Si  tratta  infatti  di  una  caratteristica  sostanziale  dell'elemento  dS  del  mezzo 
circostante  ad  M,  ed  è  ragionevole  ammettere  che,  a  parità  di  condizioni 
per  dS,  sia  indifferente,  nei  riguardi  dell'emissione,  che  regni  o  no  equi- 
librio termodinamico;  ossia  che  e  dipenda  esclusivamente  (oltre  che  dalla 
natura  del  mezzo)  dalla  temperatura  T  in  M .  In  conformità,  designando  dSÌ 
l'apertura  (misurata  sulla  sfera  di  raggio  1)  di  un  cono  elementare  spic- 
cato da  M, 
s  dS  dfì  dt 
misurerà  la  quantità  di  energia  inviata  da  d§,  durante  il  tempuscolo  dt,  entro 
il  cono  elementare  dSÌ.  La  s(T)  risulterà,  ingenerale,  funzione  del  posto  e 
del  tempo  pel  tramite  di  T . 
Coefficiente  d'assorbimento  a  (in  M,  per  unità  di  lunghezza).  Sussiste 
inalterata  la  definizione  ordinaria,  coll'avvertenza  che  a,  al  pari  di  e,  di- 
penderà in  generale  da  M  e  da  t  pel  tramite  della  temperatura. 
Densità  dell'energia  u(M  ,  t),  in  un  dato  posto  M  e  ad  un  dato  istante  t. 
Si  fissa  un  generico  campo  S  circostante  ad  M ,  e  si  prende  in  consi- 
derazione l'energia  U,  che,  all'  istante  t ,  si  trova  entro  S  (viaggiante  in 
(')  L'estensione  a  mezzi  eterogenei  (di  risultati  locali  conseguiti  nell'ipotesi  del- 
l'omogeneità) si  fa  comodamente  col  criterio  indicato  al  §  8  della  Nota  Deduzione  rigo- 
rosa di  una  relazione  fondamentale  nella  teoria  del  calore  raggiante,  in  questi  Kendi- 
conti,  ser.  5a,  voi.  XXIII  (1°  seni.  1914),  pp.  12-21. 
Applicando  tale  criterio  alle  relazioni  che  saranno  qui  stabilite  per  un  mezzo  omo- 
geneo, si  riconoscerebbe  che  rimangono  valide  anche  se  (ferma  restando  l'ipotesi  dell'iso- 
tropia) le  caratteristiche  del  mezzo  variano  (con  continuità)  da  punto  a  punto,  senza 
dipendere  unicamente  dalla  temperatura. 
