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fìciali  (paralleli),  mantenuti  a  due  diverse  (anche  molto  diverse)  temperature 
T  e  0,  e  irraggianti  mutuamente  attraverso  l'aria  :  sicché  dall' uno  all'altro 
c'  è  un  gradiente  di  temperatura,  certo,  non  nullo  (e,  probabilmente,  assai 
irregolare,  in  eausa  dei  moti  convettivi  dell'aria  ambiente). 
Ciò  non  ostante,  le  misurate  differenze  fra  i  due  H  si  riscontrarono 
sensibilmente  proporzionali  a  I4  —  &\  con  un  errore  medio  del  4%  (')• 
Questi  dati  di  fatto  potrebbero  interpretarsi  (nel  suddetto  ordine  di 
approssimazione)  come  conferma  della  validità  della  legge  di  Stefan,  anche 
entro  un  mezzo  a  temperatura  variabile  da  punto  a  punto. 
Ma  l'illazione  non  sarebbe  ragionevole,  implicando  essa,  come  già  si  è 
accennato,  flusso  complessivo  rigorosamente  nullo.  Conviene  pertanto  ammet- 
tere la  presenza,  in  H ,  di  un  termine  addizionale,  dipendente  dalla  non  uni- 
formità della  temperatura,  e  abbastanza  piccolo  da  non  togliere  alle  ricordate 
esperienze  classiche  valore  probativo  rispetto  alla  legge  di  Stefan.  Il  suc- 
cesso delle  esperienze  stesse  appare,  così,  dovuto  (come  tante  altre  volte 
accadde  nella  scienza)  all'essersi  trascurate  (con  sicura,  anche  se  non  co- 
sciente, intuizione)  influenze  che,  per  altro  rispetto  (scambio  globale  di 
energia,  nel  caso  presente),  possono  diventare  essenziali. 
Dalla  necessità  di  un  termine  addizionale  nella  espressione  di  H ,  non 
segue  senz'altro  —  ben  si  capisce  —  che  esso  abbia  proprio  la  forma  da 
noi  adottata.  Tuttavia,  le  ragioni  di  analogia  e  di  semplicità,  che  ci  hanno 
guidato,  giustificano  il  tentativo  di  costruzione  teorica  e  l'appello  all'esperienza 
in  un  campo  che,  almeno  nel  caso  limite  dell'equilibrio  termodinamico,  si 
è  rivelato  tanto  fecondo. 
5.  —  Indicazione  dei  risultati. 
Per  ipotesi,  qualunque  sia  il  regime,  e ,  a  e  K  hanno,  in  un  generico 
punto  M,  valori  dipendenti  soltanto  dalla  temperatura  T  in  M:  gli  stessi, 
quindi,  che  si  avrebbero  in  regime  stazionario  con  temperatura  ovunque  eguale 
a  quella  di  M .  Sèguita  perciò  a  sussistere  la  nota  relazione 
(6)  e  =  Ka  (2). 
(')  Cfr.  la  tabella  li  (pag.  408)  della  citata  Memoria  di  Lummer-Paschen.  Nella 
colonna  Vili  sono  riportati  gli  scostamenti  percentuali  (fra  valore  osservato  e  valore 
teorico)  di  13  esperienze: 
-8;    —6;   —1,6;   —3,1;    5,1;   0,2;    —1,7;   5,6;    5;   0,7;   0,4;   3;  1,9. 
Il  corrispondente  errore  medio  j/ (x  scostamento)  vale  j/l6,21  cioè  poco  più 
del  4%  • 
(')  Una  prima  dimostrazione  matematica  di  tale  relazione  fu  da  me  data  nella  Nota 
Deduzione  rigorosa  ecc.,  citata  al  §  1.  Una  seconda  dimostrazione  scenderà  come  corol- 
lario dal  §  15  del  presente  scritto  :  più  precisamente,  tale  §  figurerà  nella  Nota  Sul  regime 
variabile  del  calore  raggiante:  Dimostrazioni,  che  sarà  comunicata  all'Accademia  nella 
prossima  seduta. 
