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Lo  sciare  e,  che  appare  nella  (lc),  è,  secondo  quanto  risulta  dai  nn.  3, 
4,  5  della  citata  Nota,  la  somma  dell'energia  cinetica  con  quella  indicata 
con  si,  che  è  definito  dall'equazione 
— -  +  div  e  1  v  =  —    <P*  X  —  +  4>j,  X  —  +  4>s  X  —  , 
e  che  in  ogni  caso  s' interpreta  come  la  densità  dell'energia,  diversa  dalla 
cinetica,  di  tipo  dipendente  dalla  natura  del  mezzo,  che  interviene  ad  assi- 
curare l'equilibrio  energetico.  Ora  si  vede  subito  che  l'energia  sl  è  deter- 
minata a  meno  di  una  arbitraria  distribuzione  iniziale:  possiamo  quindi 
considerare  la  e  addirittura  uguale  alla  densità  dell'energia  totale  della 
materia,  comprendendovi  cioè  l'energia  atomica  e  le  altre  eventuali  ignote 
forme  di  energia. 
Rappresentando  inoltre  X  il  flusso  di  energia  espresso  dalla  relazione 
(5)  X=tv  +  @, 
nella  quale  è 
0  =  (vX<P,)i-]-(vX  <I>y)j  +  (V  X  <PZ)  k 
(i,j  ,k  vettori  unitari  fondamentali),  si  constata  essere  la  (lc)  la  traduzione 
del  principio  di  conservazione  dell'energia. 
2.  Ciò  posto,  vediamo  come  si  passa  dallo  schema  classico  della  dina- 
mica —  ora  accennato  —  a  quello  relativistico. 
A  questo  si  perviene  in  modo  semplicissimo,  conservando  senz'altro  tutte 
le  equazioni  del  numero  precedente  —  con  lo  stesso  significato  meccanico 
delle  lettere  —  eccettuata  l'equazione  (la)  che  definisce  la  quantità  di  moto. 
Nella  definizione  di  quantità  di  moto  si  palesa  l'ipotesi  fondamentale 
della  teoria  di  relatività,  per  la  quale  la  quantità  di  moto  stessa  (e  quindi 
l'inerzia)  più  non  si  fa  risalire  ad  un  invariante  del  moto  (la  massa  della 
ordinaria  teoria),  ma  si  riconduce  all'energia  facendo  la  posizione 
con  c  velocità  della  luce. 
Sostituendo,  nelle  equazioni  classiche,  solamente  alla  (10)  la  (l'a),  si 
ottiene  quindi  il  fondamentale  sistema  delle  equazioni  dei  mezzi  continui 
della  dinamica  di  relatività,  senza  invocare,  sull'esempio  di  Lane,  formali 
analogie  elettromagnetiche. 
Siccome  si  deve  conservare  alla  meccanica  newtoniana  valore  di  appros- 
simazione nel  caso  di  piccole  velocità,  si  realizza  un  intimo  legame  tra  le 
due  dinamiche,  esigendo,  con  Einstein  e  Minkowski,  che,  nel  caso  di  corpi 
non  soggetti  a  sforzi,  per  v  prossimo  a  zero  la  nuova  meccanica  si  trasformi 
