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dell'energia  compete  inerzia.  E  non  solo  al  flusso  materiale  d'energia  ev, 
ma  anche  al  flusso  0  dell'energia  (lavoro)  semplicemente  trasmessa  attra- 
verso la  materia  [0,  espresso  dalla  (6),  rappresenta,  evidentemente  nelle  sue 
componenti  il  lavoro  fatto  dagli  sforzi  e  trasmesso  nelle  direzioni  degli  assi]. 
È  però  chiaro  che,  a  causa  dell'ordine  di  grandezza  del  fattore  —  , 
l'inerzia  proveniente  dalle  ordinarie  specie  d'energia  (cinetica,  elastica,  ca- 
lorifica, elettrica  ecc.)  è  piccolissima. 
Dalla  (1„)  scende  che  velocità  e  quantità  di  moto  più  non  sono,  in 
generale,  parallele:  allora  i  secondi  membri  delle  (4)  sono  diversi  da  zero. 
Gli  sforzi  non  conservano  quindi  nella  nuova  meccanica  la  simmetria  che 
li  caratterizza  nel  caso  classico. 
Quali  conseguenze  dei  fondamentali  concetti  della  meccanica  di  relati- 
vità (inerzia  dell'energia  e  disimmetria  degli  sforzi),  applicando  le  equa- 
zioni dinamiche  a  casi  particolari,  possono  ricavarsi  risultati  che  non  trovano 
posto  nella  meccanica  ordinaria.  Così  si  troverebbe  che  per  mantenere  in 
moto  uniforme  un  corpo  a  cui  si  apporti  una  certa  quantità  d'energia  —  ad 
esempio,  calore  —  bisognerebbe  agire  con  una  forza  opportuna;  come  pure 
che  un  corpo  in  istato  di  tensione  elastica  abbisogna  di  una  coppia  per  con- 
servare la  propria  velocità  uniforme. 
Ma  per  tutto  questo  si  veda  la  citata  opera  del  Laue;  qui  ci  basta 
d'aver  accennato  i  più  espressivi  punti  della  nuova  teoria. 
4.  È  noto  che  le  equazioni  dinamiche  classiche  sono  invarianti  rispetto 
alle  traslazioni  uniformi  degli  assi,  rimanendo  invariato  il  tempo.  Dobbiamo 
riconoscere,  ora,  quale  altro  gruppo  di  trasformaziooi  goda  della  stessa  pro- 
prietà nel  caso  che  valga  l'ipotesi  (1„). 
Supponiamo,  a  tale  scopo,  esplicitate  secondo  gli  assi  x  ,  y ,  s ,  quelle, 
tra  le  equazioni  fondamentali  (1^),  (H),  (lé)i  (3),  che  hanno  forma  vettoriale. 
Scriveremo,  da  ora  innanzi,  xx  ,  x2 ,  xs ,  x4,  rispettivamente  in  luogo  di 
%,y,s,  ìct  con  i  —  — 1;  convenendo  inoltre  di  rappresentare  coi  numeri 
1,2,3  le  x  ,y  ,g  affisse  ad  altre  lettere. 
Poniamo 
o)  Trs  =  ^rs           ,  (r=l,2,3) 
b)  T4r  =  Tr4  =  icgr ,              (r ,  s  =  1 , 2  , 3) 
e)  tu  =  —  €  , 
d)  F4=J(vXF), 
Le  (lb)  e  (l'e)  si  scrivono  allora,  comprensivamente, 
4  -noi 
(I)  Ls?^-*V  =  0,  (r=l,2,3,4) 
