Si  tratta  di  esprimere  l'energia  che,  essendo  stata  emessa  da  dS  con 
conveniente  anticipazione,  si  trova,  all'istante  viaggiante  entro  il  cono 
suaccennato.  Con  considerazioni  del  tutto  analoghe  a  quelle  svolte  nel  §  7 
a  proposito  di  V,  si  ottiene 
~dS  dSÌ  Je  (t  —  ^fds , 
—  ^\  designando  il  coefficiente  di  emissione  in  P  all'istante  t  — 
s 
c 
e  /  una  frazione  propria  dipendente  dall'assorbimento. 
Applichiamo  all'  integrale  il  primo  teorema  della  media.  Potremo  scri- 
vere, in  sua  vece, 
r  sf , 
dove  sf  è  valore  intermedio  fra  quelli  assunti  da  s^t  —  ^  Y' /  Dell'inter- 
vallo di  integrazione. 
Introducendo  qui  ancora  la  massima  corda  l  di  S,  si  ha  in  definitiva 
il  contributo  proveniente  da  una  coppia  dS  ,  da',  sotto  la  forma 
-  dSdSìlTfj  . 
c  l 
Ove  si  pensi  che,  per  esaurire  tutti  i  da'  associabili  a  un  generico  dS, 
bisogna  integrare  all' intera  sfera  unitaria  Sì,  ne  deduciamo  immediatamente 
W  =  -  CdS  {  sf  -. 
e  Js     Jn  '  l 
r 
dSÌ 
Detto  X  il  limite  superiore  dei  valori  di  e  per  tutti  i  punti  del  campo, 
e  per  tutto  l' intervallo  di  tempo,  che  si  vogliono  considerare,  sarà  manife- 
—  T  /  T  \ 
stamente  */  -  <.  X  I  dacché  f  e  -  sono  entrambe  —  M  -  Quindi,  tutto  es- 
sendo positivo, 
■ldsL 
W<-X  I 
c  Js 
L'integrale  interno  vale  4rt ,  talché  risulta 
W<  -X.  4rrS; 
c 
e  di  conseguenza,  al  convergere  di  S  a  zero  attorno  al  solito  punto  M, 
