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compreso  fra  l'orificio  di  efflusso,  e  la  più  elevata  sezione  orizzontale, 
nella  quale  la  velocità  media  sia  ancora  abbastanza  grande,  rispetto  alla 
caduta  libera  di  un  grave  {nel  vuoto)  da  una  altezza  eguale  al  raggio 
della  sezione. 
2°.  Essendo  così  dimostrato  che  la  norma  determinata  dal  Cisotti  può 
essere  applicata,  qualunque  sia  il  segno  del  termine  2gz  (positivo  nel  moto 
discendente,  negativo  nel  moto  di  ascesa),  potrà  anche  essere  senz'altro 
estesa  a  tutti  quei  moti,  risultanti  da  efflussi  di  fluidi  a  volume  specifico 
costante,  ove  la  direzione  delle  forze  che  sollecitano,  sia  quella  dell'asse  di 
simmetria,  e  la  loro  natura  sia  definita  dalla  relazione 
u2  -\-  V*  =  ks  -f-  cost, 
nella  quale  A  è  una  costante,  non  importa  se  maggiore  o  minore  dello  zero. 
Infatti,  se  si  sostituisce  la  costante  2g  colla  costante  A,  la  dimostra- 
zione esposta  vale  ancora,  ottenendo  la  condizione 
A.  V 
=  quantità  di  1°  ordine. 
Nell'efflusso  di  gas,  la  variazione  totale  di  pressione  è  talora  così  pic- 
cola che  è  ammesso  di  ritenere  costante  il  volume  specifico,  e,  d'altra  parte, 
nullo  l'effetto  del  peso.  La  legge  dell'efflusso,  è,  in  queste  condizioni. 
u2  -f-  v2  =  2gv6(pl  — p2)  +  cost 
v0  =  volume  specifico 
Pi  ,  e  ,  p%  =  pressione  iniziale,  e  pressione  finale. 
Se  la  variazione  jo,  — p2  varia  linearmente  collo  z,  quella  legge  rientra 
nella  forma 
'  u*  -\-  v2  —  kz  -{-  Cost. 
Si  potrà,  perciò,  determinare  il  profilo  della  vena,  e  quindi  dell'effu- 
sore che  la  deve  contenere,  colla  condizione  della  variazione  lineare  di  pres- 
sione; e,  coli' ipotesi  semplice  della  velocità  costante  in  ogni  sezione  piana 
normale  all'asse  di  simmetria,  solo  per  tutta  quella  parte  di  vena,  in  cui 
sia  soddisfatta  la  condizione 
kr 
—  =  quantità  di  1°  ordine. 
Ci 
3°.  Se  la  vena  effluente,  sempre  simmetrica  rispetto  ad  un  asse  Oz ,  di 
direzione  qualsiasi,  può  essere  idealmente  divisa  con  piani  normali  all'asse  0*, 
in  strati  o  campi  successivi  e  contigui,  ed  in  ciascuno  di  questi  la  funzione 
