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Fisica.  —  /  circuiti  superconduttori  di  Kamerlingh  Onnes,  e 
la  teoria  del  magnetismo  secondo  Ampère.  Nota  del  prof.  Luigi 
Puccia-nti,  presentata  dal  Socio  Antonio  Ròiti. 
1.  —  Il  meraviglioso  esperimento  con  cui  Kamerlingh  Onnes  ottenne  la 
permanenza,  in  un  solenoide  raffreddato,  di  una  corrente  elettrica,  senza  forza 
elettromotrice,  costituisce  anche  la  fabbricazione  reale  del  magnete  di  Ampère. 
E  tenendo  presente  che  le  recenti  teorie  dei  corpi  magnetici  sono  in  sostanza 
determinazioni  della  teoria  elettrodinamica  del  magnetismo,  mi  pare  che 
ormai,  per  lo  stesso  studio  fondamentale  del  campo  e  delle  azioni  magne- 
tiche ed  elettromagnetiche,  il  meglio  che  si  possa  fare  sia  un  ritorno  ad 
Ampère. 
I  vantaggi  che  se  ne  ottengono  dal  punto  di  vista  logico  faranno  argo- 
mento di  una  prossima  pubblicazione,  più  estesa  e  diffusa;  la  presente  comu- 
nicazione è  un  semplice  saggio. 
In  questa  è  da  prima  dimostrato  un  teorema  su  i  circuiti  di  resistenza 
nulla  percorsi  da  una  corrente  elettrica  che  persiste  indefinitamente,  i  quali 
per  brevità  chiamerò  circuiti  di  K.  Onnes;  teorema  non  legato  ad  alcuna 
ipotesi  circa  la  natura  del  magnetismo.  Quindi,  adottata  la  ipotesi  elettro- 
dinamica (o  delle  correnti  di  Ampère),  sono  trattate  le  azioni  mutue 
1°)  di  due  circuiti  elettrici  ordinarii; 
2°)  di  un  circuito  ordinario  con  uno  di  K.  Onnes; 
3°)  di  due  circuiti  di  K.  Onnes; 
e  si  dimostra  che  la  dipendenza  dal  mezzo  ambiente  di  queste  azioni,  segue 
le  leggi  note  rispettivamente  per  le  azioni  elettrodinamiche  (proporziona- 
lità diretta  all'  induttività  magnetica  del  mezzo),  elettromagnetiche  (indi- 
pendenza dall'induttività)  e  magnetiche  (proporzionalità  inversa  all'indut- 
tività). Cosicché  i  circuiti  di  K.  Onnes  figurano,  nella  teoria  elettrodinamica, 
come  vere  calamite. 
IL  —  Per  non  intralciare  l'esposizione,  che  conviene  sia  concisa,  anzi 
sommaria,  è  bene  fare  subito  le  seguenti  avvertenze  :  in  primo  luogo,  che 
per  il  coefficiente  di  autinduzione  ho  adottato  la  notazione  A,  =  L  fix  (cioè 
il  prodotto  del  coefficiente  puramente  geometrico  L  per  l'induttività  del 
mezzo  riferita  al  vuoto  jU,)  ;  in  secondo  luogo,  che  le  quantità  vettoriali 
magnetiche  non  possono  mantenere,  nella  teoria  elettrodinamica  del  magne- 
tismo, il  significato  e  la  denominazione  che  hanno  nella  teoria  comune, 
cosicché  alcuni  enunciati  della  seconda  parte  di  questa  Nota  potrebbero 
sembrare,  a  chi  ciò  non  tenesse  presente,  errori  grossolani. 
