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Ma  quando  nel  mezzo  si  trovi  un  circuito  percorso  da  una  corrente 
elettrica,  che  diremo  magnetizzante,  la  quale  per  se  stessa  produce  un  campo 
magnetico  (campo  della  forza  magnetizzante  H),  allora  le  correnti  del  mezzo 
risentiranno  una  variazione  nel  loro  andamento,  in  modo  che  colle  linee  di 
flusso  del  vettore  H  (che  sono  chiuse)  sarà  concatenata  una  intensità  non 
altrimenti  nulla,  cioè  la  risultante  delle  correnti  di  Ampère.  Queste  pro- 
durranno così  un  nuovo  campo  magnetico  HA  (sempre  solenoidale),  che  si 
comporrà  con  quello  H. 
Intorno  al  vettore  HA  facciamo  V  ipotesi  (escludendo  da  questa  tratta- 
zione i  mezzi  anisotropi  e  i  ferromagnetici)  che  esso,  in  uno  stesso  mezzo, 
omogeneo,  sia,  per  grandezza,  proporzionale  a  H,  e  parallelo  ad  esso;  e,  quanto 
al  suo  verso  positivo,  che  possa  essere:  1°)  l'opposto  di  quello  di  H  (mezzo 
diamagnetico,  correnti  di  Ampère  inverse  della  magnetizzante);  2°)  lo  stesso 
di  H  (mezzo  paramagnetico,  correnti  di  Ampère  concordi  con  la  magnetiz- 
zante). 
Indichiamo  con 
B  =  H  +  Ha 
la  forza  magnetica  operante  nel  mezzo,  risultante  anzi  somma  della  forza 
magnetizzante  e  della  forza  magnetica  delle  correnti  di  Ampère;  e  poniamo 
ancora 
B  =  /iH 
che  definisce  /<  come  un  numero  costante  caratteristico  del  mezzo  «  1  se 
questo  è  diamagnetico  ;>  1  se  è  paramagnetico),  che  chiameremo  indutti- 
vità del  mezzo. 
V.  —  Tale  definizione  ci  impegna  a  dimostrare  subito,  che  questo  fi  e 
quello  considerato  prima  sono  la  stessa  cosa.  Per  far  eiò,  basta  calcolare,  in 
base  all'  ipotesi  elettrodinamica  ora  posta,  l'energia  intrinseca  di  una  cor- 
rente elettrica  che  percorre  un  circuito  immerso  nel  mezzo  di  induttività  fi , 
e  ritrovare  la  stessa  espressione  di  prima. 
Sia  L  il  coefficiente  di  autinduzione  del  circuito  nel  vuoto;  il  flusso 
della  forza  magnetica  B  concatenato  con  esso,  quando  è  percorso  dalla 
corrente  di  intensità  i,  sarà  Li,  finché  esso  rimane  nel  vuoto  ove,  essendo 
(i  =  1,  è  B  =  H;  esso  diverrà  L,«z.  se  il  circuito  colla  stessa  cori-ente 
venga  immerso  nel  mezzo  di  induttività  /.i .  Un  aumento  di  della  intensità 
porta  un  aumento  L^idi  del  flusso  di  forza  magnetica  concatenato:  e  quindi 
una  forza  elettromotrice, 
T  di 
s  =  —  L  (/  —  . 
'  di 
essendo  dt  il  tempuscolo  in  cui  la  variazione  si  compie. 
