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Il  lavoro  elettrico  corrispondente,  il  quale  sarà  fornito  dall'elettromo- 
tore, avrà  l'espressione 
—  s  i dt  =  L  fj,  idi 
che,  integrata  da  zero  al  valore  definitivo  della  intensità  (il  quale  indicherò 
pure  con  i),  dà  il  lavoro  totale  eseguito  per  il  suo  stabilirsi,  cioè  l'energia 
intrinseca  della  corrente 
\L[ii2  ; 
dunque  p  ha  ora  lo  stesso  significato  che  nel  precedente  teorema  (III). 
VI.  —  Consideriamo  ora  due  circuiti  elettrici  ordinari,  cioè  percorsi  da 
correnti  di  intensità  mantenuta  invariabile:  l'intensità  del  campo  di  forza 
magnetica,  prodotto  da  una  di  esse,  risulterà  proporzionale  all'  induttività  del 
mezzo  ambiente  e  così  sarà  anche  delle  forze  che  ne  risente  l'altro  circuito. 
Si  ritrova  cioè,  nel  modo  più  naturale,  la  nota  legge:  le  azioni  elettrodi- 
namiche sono  direttamenle  proporzionali  all'  induttività  del  mezzo  ambiente. 
Ma  se  si  tratta  di  un  circuito  elettrico  ordinario,  con  un  circuito  di 
K.  Onnes,  è  manifesto  che  nel  passaggio  dal  vuoto  al  mezzo  di  induttività  fi 
l' intensità  del  campo  prodotto  dal  primo  (in  cui  la  corrente  resta  invariata) 
risulta  moltiplicata  per,u,  mentre  l'intensità  della  corrente  circolante  nel 
secondo  risulta  divisa  per  fi  (teorema  precedente):  cosicché,  infine,  le  azioni 
mutue  di  circuiti  ordinari  con  circuiti  di  K.  Onnes  sono  indipendenti 
dalla  induttività  del  mezzo. 
Ciò  torna  a  dire  che  il  circuito  di  K.  Onnes  risente  un'azione  che,  qua- 
lunque sia  il  mezzo,  è  determinata  dalla  sola  forza  magnetizzante;  oppure 
che  il  campo  magnetico  prodotto  da  un  circuito  di  K.  Onnes  non  muta  di 
intensità  nel  passaggio  da  un  mezzo  ad  un  altro. 
E  subito  ne  discende  che  l'azione  sopra  un  secondo  circuito  di  K.  Onnes, 
dovendo  essere  proporzionale  all'  intensità  di  corrente  che  vi  circola  nel  pas- 
saggio dal  vuoto  al  mezzo  di  induttività  ,u ,  risulterà  cambiata  nel  rap- 
porto V^;  cioè  che  l'azione  mutua  di  due  .circuiti  di  K.  Onnes  è  inver- 
samente proporzionale  all'  induttività  del  mezzo  ambiente. 
I  circuiti  di  K.  Onnes,  sotto  questo  aspetto,  prendono  le  funzioni  delle 
calamite;  le  quali  non  possono  essere  il  punto  di  partenza,  essendo  natu- 
ralmente la  mèta  della  teoria  elettrodinamica  del  magnetismo. 
VII.  —  11  lettore  avrà  osservato  che  io  ho  avuto  cura  di  mantenere,  per 
i  due  .vettori  del  campo  magnetico,  le  due  notazioni  sanzionate  dall'uso:  B  e  H. 
Invero,  la  differenza  della  teoria  elettrodinamica  dalla  teoria  comune- 
mente seguita,  consiste  nella  interpretazione  di  questi  due  vettori.  B  è  per 
la  teoria  comune,  l' induzione  magnetica,  ed  è  la  forza  magnetica  per  la 
teoria  elettrodinamica,  la  quale  del  resto  non  ha  bisogno  di  definire  un  nuovo 
ente  per  la  induzione.  Il  significato  di  forza  magnetica,  nella  teoria  co- 
mune, pertiene  invece  ad  H,  insieme  con  quello  di  forza  magnetizzante  ; 
mentre  la  teoria  elettrodinamica  scinde  questi  due  concetti,  riservando  ad  H 
il  solo  significato  di  forza  magnetizzante . 
