dell'aeriforme a volume costante ; con ni , -n^ , «3 , ; pi , p^, , ; ci , c» , «3 , ; 



rispettivamente i numeri degli atomi, i pesi atomici e i calori specifici degli ele- 

 menti semplici, avremo 



pc' = ni pi Ci n2 Pi C2 -+- 71^ P3 C3 -4- 



e supponendo che nelle condizioni accennate anche per gli aeriformi il prodotto del 

 calore specifico per il peso atomico dell'elemento semplice sia uguale ad una co- 

 stante a, e si abbia 



« = Ci = Pi C2 -= Pi C3 = , 



ponendo 



n — nj -1- risi -1- «3 



il calorico specifico molecolare dell' aeriforme a volume costante sarà espresso da 



(1) pc' = an. 



« Ma siccome il peso atomico della maggior parte degli elementi semplici è un 

 multiplo di quello dell'idrogeno, la quantità a rappresenterà il calorico specifico 

 atomico dell'idrogeno; per conseguenza il calore specifico' molecolare di 

 un aeriforme, a volume costante e nello stato di gas perfetto, 

 è uguale al calore specifico atomico dell'idrogeno moltiplicato 

 per il numero degli atomi componenti la sua molecola. 



« Dalla (1) abbiamo ancora 



(2) c' = a~ 



cioè il calore specifico di un aeriforme, a volume costante e nello 

 stato di gas perfetto, è proporzionale al numero degli atomi della 

 sua molecola, ed è inversamente proporzionale al suo peso mo- 

 lecolare. 



« Eappresentando ora con c il calorico specifico dell' aeriforme a pressione co- 

 stante e nello stato di gas perfetto, e chiamando k il rapporto dei due calori spe- 

 cifici di esso a pressione costante, e a volume costante si avrà 



(3) c = c'k = a — k . 



. P 



« Il valore del rapporto k di diversi aeriformi, Masson, Cazin, Kundt, Warburg 

 ed altri lo dedussero dalla velocità di propagazione del suono. Maxwel e Watson 

 generalizzarono alcuni teoremi di Boltzmann; e considerando la molecola come un 

 sistema di punti materiali, la cui configurazione e posizione nello spazio sia deter- 

 minata da m variabili indipendenti, trovarono (') 



(4) k^l-^ ,^ ,. 



essendo h il rapporto fra il calore impiegato nel lavoro interno delle forze che ten- 

 gono insieme i punti del sistema e il calore che accresce la forza viva totale. Il 

 rapporto dei due calori specifici a pressione costante e a volume costante è adunque 



(') Pogg. Ann., fascicolo di gennaio 1877. — A. Roiti; Sulla propagazione del suono nella odierna 

 teoria degli aeriformi; Memoria pubblicata negli Atti della R. Accademia dei Lincei, Voi. I, Se- 

 rie 3. a Classe di scienze fisiche ecc. 1877. 



