valore un po' superiore a quello medio trovato uelle più recenti determinazioni spe- 

 rimentali. Le espressioni (6) e (5) si riducono alle seguenti: 



p \ 5n / 



(8) ^-^-t. 



e quest'ultima conferma quanto il prof. Eoiti osservò pel primo, cioè il rapporto 

 dei due calori specifici a pressione costante e a volume costante degli aeriformi, è co- 

 stante per tutti quelli ai quali i chimici attribuiscono molecole di uno stesso numero 

 di atomi, e variabile al variare di questo numero. 



« Passiamo ora a determinare la relazione fra la velocità teorica del suono u, 

 la velocità molecolare u ed il valore medio k ' del rapporto dei due calori specifici 

 dell'idrogeno e l'aeriforme considerato. 



« Alcuni distinti fisici anni indietro si occuparono della propagazione del suono 

 nella odierna teoria degli aeriformi. Il prof. Stefan seguendo il concetto di Kronig 

 die le molecole sieno distribuite in cubi uguali ed ugualmente orientati per modo 

 che in ogni cubo si muovine tre molecole nella direzione dei tre lati, ammettendo 

 che la velocità del suono debba essere uguale alla velocità molecolare presa nella 

 direzione della diagonale del cubo, e ritenendo con Clausius 



= 279,9 [/' 3- 



essendo t la temperatura e § la densità, uelle condizioni normali, dell'aeriforme 

 ottenne l'espressione 



identica a quella di Newton e corrispondente ai risultati sperimentali se si moltiplica 

 per \^ k come suggerì Laplace. 



« Il prof. Eoiti in un suo interessante lavoro (') espone due ipotesi per dedurre 

 un'espressione della velocità di propagazione del suono che più si avvicinasse alla 

 formola di Laplace. Nella prima ipotesi suppone le molecole animate da moto ret- 

 tilineo uniforme, fra due urti consecutivi, e considera una massa gassosa talmente 

 densa ed estesa da poter ritenere come infinito il numero delle molecole contenute 

 in uno spazio finito, e come infinitamente piccola la distanza media che ciascuna 

 molecola percorre fra un urto e il successivo. Talché gl'impulsi comunicati dal corpo 

 sonoro alle molecole che gli sono in contatto verranno da queste comunicati mediante 

 gli urti ad altrettante molecole prossime, e così via via ad altrettante più lontane, 

 talmente che verranno trasportati in ogni direzione. E per calcolare il tempo che 

 impiega ad arrivare un impulso da un punto A ad un punto B qualunque dello spa- 

 zio, il prof. Eoiti suppone che quell'impulso provochi una variazione trascurabile 

 nella velocità molecolare, osserva che esso si trasmetterà per un cammino che cam- 



(') A. Eoiti, La velocità teorica del suono e la velocità molecolare dei gas. Memoria pubblicata 

 negli Atti della r. Accademia dei Lincei, voi. 1, serie S"* Classe di scienze fisiclie ecc. 1876. 



