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Supponiamo ora invece che il moto della coppia mm x sia soltanto rota- 

 torio; allora si ha, dalle (18): 



^ wWi 3 . . . „. 

 a = — g mm x A 2 (q 2 + r 2 ) 



H = | mmj A 2 -f- r') 



Z — ^ to^! A 2 (jjr — t/) ; 



si vede pertanto che, oltre al termine ——■ esprimente la legge di Coulomb, 



vi ha un termine complementare, che non dipende però dalla distanza d 

 delle due cariche; di più, come risulta dalle (180, ia reazione è opposta 

 all' azione. 



Se poi la rotazione avviene attorno all'asse Sìl, ed è uniforme, si ha: 



M mm x 3 



S, = —r, jr Mi A 2 co- .. 



d 2 8 



( z=o, 



co indicando la velocità angolare. Si riconosce perciò che in questo caso la 



forza elettrica ha la direzione mm x ; inoltre il termine complementare 

 3 



— -mm x k 2 a> 2 è indipendente da d ed è proporzionale al quadrato della ve- 



o 



locità angolare co. 



Questa velocità però non può essere grande ad arbitrio, perchè, secondo 

 quanto si disse a § 1, la velocità di m deve sempre rimanere inferiore alla 



velocità j- della luce, cioè dev' essere soddisfatta la diseguaglianza : 

 ossia: 



. 2 

 (0< dl- 



A questo proposito è forse interessante mostrare che, per una conve- 

 niente velocità angolare co , inferiore al limite ora trovato, la componente S 

 data dalla (18') si annulla; basta infatti assumere: 



i /2 2 

 ft, = |/3^A' 



2 



(valore evidentemente minore di -^-) e allora si ha senz'altro 5=0. 

 Eendiconti. 1903, Voi. XII, 2° Sem. 8 



