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Per tale velocità angolare non si esercita dunque alcuna azione fra 

 le due cariche, e per -una velocità angolare un po' maggiore la forza elet- 

 trica da ripulsiva diventa attrattiva, e viceversa. 



Si conclude pertanto che il moto rotatorio delle due cariche esercita 

 un' influenza, in generale assai sensibile e diminutiva, sulla forza elettrica 

 esercitata fra le due masse. 



6. È facile estendere le (18') al caso in cui la rotazione uniforme av- 

 viene attorno ad un punto qualunque del segmento mm^ , anziché attorno al 

 punto medio. 



Sia perciò S2 0 un punto qualunque di mm^ , e diciamo a 0 la sua distanza 

 da m ; assumiamo poi una terna di assi £ 0 , fjo > £o paralleli rispettivamente 

 a £ , rj , £ e di origine Sì 0 ', le coordinate di m rispetto a questa nuova terna 

 saranno ( — « 0 , 0 , 0) ; allora se » è la velocità angolare costante di rota- 

 zione attorno all'asse i2 0 £ 0 , da forinole analoghe alle (17), (17') si ha, pel- 

 le componenti della velocità ed accelerazione di m rispetto agli assi £ 0 > *]<> , Co : 



y| 0 = 0 , Vy, = — (ùa 0 , = 0 

 ai a = co 2 « 0 , «vi,, = 0 , a^ 0 = 0 . 



Sostituendo nelle (16) si ha: 



mm l 1 mm x ; , 2 

 * = — -f - — A 2 (<tì 2 a 2 0 — 2d co 2 «„) 



H=0 , Z=0 ; 

 ponendo : 



, «o 

 T ' 



si può ancora scrivere: 



• # = ^ + | «, A 2 A (A — 2) o> 2 



ff = 0 



Z = 0 ; 



queste sono le forinole cercate. Essendo 2 una quantità puramente numerica 

 (indipendente quindi da d) risulta che anche in questo caso più generale il 

 termine complementare è indipendente da d, ed è proporzionale al qua- 

 drato w 2 della velocità angolare. 



Per ottenere l'azione di mi sopra m bisogna cambiare nelle (19) a 0 

 in d — a 0 , cioè l in 1 — X, e poi cambiare i segni nel 2° membro, e si 

 ha così: 



„ mm x .1 .... ... 



= ^- -J- g mw, A 2 (1 — A 2 ) m 2 



ff, =0 

 Z, =0 



