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Qindi la (1) diventa 



dove per brevità di scrittura si è posto 



Co + Ci 2 , , 2 ' 



«o = — £ — fli = — (<?ò — Ci) a 2 = -^(c 0 — Ci) ... 



Vediamo ora, come verifica, che cosa divengono le due serie (4) e (5) 

 per t = 0 . Si vede subito che è 



t=0 



h . , r 2 /, 1.1 1 \ 



e, tenendo conto che la espressione tra parentesi è lo sviluppo di arctg«a? 

 per x = 1 , cioè — , 



e analogamente si ha 



n Cp -{- <?i (gp C\) 



h~ 2 T 2 ~ * * 



La (6) diventa quindi: 



„ RT 2u , c 0 

 F u -j- v Ci 



cioè, come invero doveva essere, prima che si inizi la diffusione, la E ri- 

 sulta semplicemente una funzione delle concentrazioni agli elettrodi. 



Per t = x> le due serie (4) e (5) si riducono al 1° termine e quindi 

 la E tende logaritmicamente a 0. 



La costante k 2 può risultare da una qualsiasi misurazione per mezzo 

 della equazione trascendente (6). Per determinarla mi son servito con buon 

 resultato di un metodo grafico abbastanza semplice. 



Fissati due valori corrispondenti di E e di t, E 0 e t 0 , la equazione (6) 

 viene spezzata nei suoi due membri 



-f In («0 — ai <r^'o + a?e-^ hH ° ) = £'== f x {k 2 ) 



RT 2U 



u — J- v 



In (a 0 -f a x e-** m ° — a! 2 r 9 ^ m ° -f -) = v = W) 



