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e in particolare per h == 1 



(18 2 ) ho = hs + Z»- tt >-i 5 ecc. 



i 



ft-i 



(A = 2, ...,»). 



(i8;) ^0 = ^10 + Zr« (rl> ; ecc. 



1 



Così sodo messe in evidenza come eventualmente arbitrarie le traslazioni 

 del primo corpo: volendo invece fare qualche ipotesi speciale sulle trasla- 

 zioni d'un corpo generico G q , basta sottrarre da ciascuna delle (18 2 ) e (18^) 

 quella che corrisponde all' indice k = q: così appunto facendo e cambiando 

 poi l'indice k in H, si ottiene il sistema 



h-l q-l 



(183) ho = ? 9 o + Z>" a n — J_r «ri ) IJho = eCC. 



1 1 



(18J) óh» = *§ 9 o + Z- « (rl) - fr a™ ; %o = ecc. 



1 1 



(A = 2, 3, ...,») (') 

 al quale si devono aggiungere le equazioni 



(18 4 ) ho = ho — 2-r a r\ 5 %0 = eCC , 



1 



(18;) = àho — y_ r q irl) ; %Q == ecc. , 



1 



ottenute direttamente dalle (18 2 ), (18^), ponendovi k — q. 



Valendomi ora della regola enunciata al n. 5 (Nota I), trasformo subito 

 la equazione simbolica (7) tenendo conto dei legami (10") e senza curarmi 

 di altri vincoli eventualmente aggiunti; di tutte le equazioni effettive (18'), 

 (1 81), . . . corrispondenti alle condizioni (10"), considero le (18^), (18;) che 

 sono le più generali. Sostituendo alle traslazioni virtuali i valori dati da 

 queste equazioni la (7) diventa: 



j_ h (X* óho + X< w ón h + ecc.) = X t - + X»> ón, + ecc. + 



+ Z» ( X * + Zr alrl> - Zr + X (W àn h + ecc.) = 

 = «y^ 0 f_ h X* + Z, X A Zr « (rl> - Zr *™ Ì_h Xft + £» X(W ^ + ecc - = °- 



1 2 1 11 1 



(!) A rigore dovrebbe essere escluso il valore q dell'indice h; ma le equazioni cor- 

 rispondenti a questo valore sono sempre esatte riducendosi alle identità 



£ qa = £qo i ••• , C^Cgo = $£qo ■ 



