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si avvicina indefinitamente allo strato dalla parte delle f positive, con 

 il valore verso cui converge xp quando ci si avvicina dall' altra parte, con xp. 

 il valore nell'interno del doppio strato avremo, come è noto, 



(7) xp+ = 2 tv -\-if>. ; ip- = — 2n fx -{- xp. , 



essendo fi il momento del doppio strato ; e per essere tp+ = — tp- sarà 

 quindi 



(8) ip+ = — ip- = 2jt fi ; xp. = 0. 



Le quattro incognite F 2 , U 2 , V 2 , xp , da cui dipende la soluzione del 

 problema, oltre soddisfare alle condizioni precedentemente dette, devono poi 

 essere soluzioni della (4) cioè dell' equazioni indefinite 



(9) DF 2 = 0 , DU 2 = 0 , DV 2 ^0 , Dxfj = 0, 

 e dell' altra : 



(10) a ^ = ~dì + ^ 



a cui si riduce la (5). Resta da tener conto delle ulteriori condizioni cui 

 debbono soddisfare i nostri potenziali per rispecchiare il comportamento fisico 

 del piano conduttore e dello strato dielettrico ad esso sovrapposto. Per questo 

 è opportuno premettere alcune considerazioni di indole generale, che saranno 

 esposte in una prossima Nota. 



Fisica. — Azione del radio sulla scintilla elettrica. Nota 

 del prof. A. Stefanini e del dott. L. Magri, presentata dal Cor- 

 rispondente A. Battelli. 



Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. 



