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 di un rivestimento isolante; 



di una guaina conduttrice (a sezione circolare) da riguardarsi in comu- 

 nicazione col suolo. 



Quando il conduttore centrale è percorso da corrente, si genera in tutto 

 lo spazio ambiente un campo elettromagnetico. Se anche la corrente è alter- 

 nativa, entro i limiti delle frequenze industriali, si può con tutta tranquillità 

 parlare di potenziale e ritenere valide per una generica sezione del cavo le 

 leggi elettrostatiche ('). 



La sezione del rivestimento isolante si presenta (cfr. la figura) come una 

 corona <r, limitata esternamente da un cerchio C (sezione della guaina cilin- 

 drica conduttrice) ed internamente da un contorno T (circolare nel caso di 

 un filo unico) frastagliato, a archi di cerchio tangenti, nel caso generale di 

 una corda. 



Il potenziale (logaritmico) W è zero in C ed ha in tutti i punti di T 

 uno stesso valore (variabile col tempo) che può raggiungere massimi 

 (positivi e negativi) molto elevati. Nel frapposto coibente ir c'è una caduta 

 del potenziale W da d a zero. 



Questa caduta di potenziale pone a cimento la rigidità dielettrica di 

 a , tanto che, se ó oltrepassa un certo limite, avviene una scarica disruttiva 

 e il dielettrico rimane perforato, ciò, che naturalmente è necessario evitare. 



In modo preciso si può ritenere che la misura del cimento specifico, cui 

 sottostà il dielettrico a in un suo punto generico P sia data dal gradiente 

 del potenziale W, che è poi il valore del J^W in quel punto ( 2 ). 



Per gli scopi costruttivi interessa conoscere il massimo cimento specifico, 

 che viene raggiunto in qualche punto del dielettrico e È chiaro che questo 

 elemento è, al pari di W, proporzionale a ó , mentre l' altro fattore G dipende 

 soltanto dalla natura geometrica del campo e. 



Basta dunque occuparsi della (costante di configurazione) G, massimo 

 cimento specifico (si può dire) per unità di differenza di potenziale. 



(!) La ricerca in estenso mi porgerà pure occasione di presentare alcune semplici 

 osservazioni su questo punto, e più generalmente, sul collegamento fra la elettrodinamica 

 teorica e certi principii correnti di elettrotecnica. - 



( 2 ) Sia infatti W P il valore del potenziale nel punto considerato P ; W = W P la linea 

 equipotenziale passante per P , W = W P -j- dW P la linea equipotenziale infinitamente vicina, 

 dn la lunghezza della perpendicolare, abbassata da P sulla detta linea infinitamente vicina. 

 Il gradiente (differenza elementare di potenziale divisa per l'elemento di distanza) è la 



dW 



naturale misura del cimento specifico. Esso viene quindi espresso da —r— , che coincide, 



come è ben noto, col J t W l in coordinate cartesiane 



mmm- 



