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2° la integrazione della detta equazione (che si può effettuare per 

 approssimazioni successive usufruendo di certo parametro q) porge per V e 

 Ji~V degli sviluppi uniformemente convergenti in tutto e, donde senz' altro 

 la cercata espressione di G (valore del JiY in un ventre di T); 



3° l' errore, che si commette, arrestando questi sviluppi al loro primo 



termine, è, nella peggiore ipotesi, dell' ordine di 16 i — \ (rispetto all' unità), 



v 



affatto trascurabile dunque, se, come avviene sempre nei cavi, — è inferiore 



a 



ad \ e si suppone m 12. 



a 



(Del resto, anche per m = 6 , si ha una esattezza sufficiente, poiché in 



r 1\ 

 pratica — è parecchio più piccolo di - ) . 

 R 2/ 



Ritenute queste condizioni di fatto, si ha con ogni desiderabile appro- 



simazione 



w g = g *t^g; F! (H' 1 + «'I)' 



dove 



F è simbolo della serie ipergeometrica di Gauss; 



«3 = 1,2020 , s 3 = 1,0369 ... . designando le somme delle inverse delle 

 potenze terze, quinte, ecc. dei numeri interi; 



e Gì = — — — è, si può dire, il G, che competerebbe ad un cavo 

 r log — 



unifilare avente per raggio interno il raggio nodale r della corda. 



Alla (I) si può anche attribuire un aspetto, che è meno semplice, ma 

 che si presta più direttamente ai raffronti che interessano i costruttori, met- 

 tendovi in evidenza, in luogo del raggio nodale r, il raggio r' di un con- 

 duttore circolare di egual sezione. Si riconosce senza difficoltà che tale se- 

 zione (area interna a T, cioè ni volte il triangolo mistilineo ONNj) vale 



m \ r % tq — -f- n ( \ 4- — ) r 2 tq 2 — -> . 

 ( J m 1 \2 1 m J * m) 



Ne risulta 



r' = re % , 



avendo posto, per brevità di scrittura 



( 1 re /I 1 \ 



7T V ni ' \2 ' m / y 



n ( 

 m 1 



