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Fisica matematica. — Sulla teorìa matematica della circo- 

 latone atmosferica. Nota di Luigi De-Marchi, presentata dal 

 Corrispondente G-. Ricci 0). 



1. Siano 



— -4- hJ t u + 2sv = 0 



(1) 4— -f hJ 2 v — 2eu = 0 



oy 



— = hJ % w = 0 



Issi 



le equazioni di moto di un fluido con attrito, riferito a un sistema di assi 

 rotante con velocità angolare e intorno all'asse delle s, e in cui possano 

 ritenersi trascurabili le accelerazioni, condizione che si verifica con grande 

 approssimazione nei movimenti più generali dell'atmosfera. 



La % è definita dalla differenza V — Il fra il potenziale d'attrazione 



dp 

 H 



considerarsi come funzione della sola \x ; oppure, con opportune trasforma- 

 zioni di Oberbeck ( 2 ), può esprimersi col trinomio 



ove b 2 , <? 2 possono considerarsi, entro lo strato atmosferico, come costanti ; 

 r è l'anomalia di temperatura definita da 



t = T — T r 



dove T r è funzione del solo raggio vettore r; v è l'anomalia relativa di 

 pressione definita da 



ed esprimente quei cambiamenti di pressione che sono dovuti al movimento; 

 h è il coefficiente d'attrito interno riferito all'unità di massa; 6 è la dila- 

 tazione cubica. 



Dividendo le (1) per q = ]/{x — x a y~ -\-(y — y a Y + (z — s a ) 2 , distanza 

 di un punto, in cui si vuol determinare il moto, da un elemento generico 

 della massa atmosferica, e integrando su tutta la massa stessa, si viene pel 



e il potenziale di pressione P — (ove n sia la densità) quando la p possa 



( y ) Presentata nella seduta del 24 aprile 1904. 



( 2 ) Bewegungs-erschein. d. Atmosph. I. Sitzungsber. Berlin, 1888, I. Halbb. 



