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intorno abbastanza vasto del punto considerato. Essa finalmente è positiva, 

 perchè il moto è deviato verso destra (sull'emisfero boreale). Allora dalle 

 (2) si ricava 



(4) J z u -f - ~y u = 0 z/ 2 y + — 0 = 0. 



Queste due equazioni esprimono le ipotesi semplificatrici introdotte, cioè la 

 quasi normalità di Y r a V e la costanza di k, e possono sostituirsi, date 

 tali ipotesi, a due delle equazioni del moto. 

 Poniamo per analogia 



(5) J 2 w -\- < ~~ w = 0 



e vediamo quale significato dinamico abbiano le ipotesi rappresentate dalle 

 (4) (5). Le equazioni del moto diventano 



~ — 2e(ku — v) = 0 



(6) ~- : 2*(fcv + u) = 0 



— — 2ekw = 0. 



Esse ci dicono anzitutto che l'attrito interno si esplica come un attrito 

 esterno, il che si può intendere (secondo i concetti di Helmholtz) nel senso 

 che l'energia perduta sia principalmente impiegata a creare dei vortici 



Eliminando inoltre la X e indicando con i?,, £ le componenti della 

 rotazione. 



e con g r , rj r , f r le analoghe componenti della rotazione nel moto Y r , si ha 



(') Arrhenius, Lehrb. d. Kosm. Physik, pag. 679. Anche il Sandstrom (ibid. pag. 740) 

 assume tale semplificazione dell'attrito interno in esterno. "Qui ne vediamo il significato 

 cinematico e definiamo il sistema di movimenti che essa determina. 



