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ove C s , D s sono due costanti, 



„ j a* r 2 (àr* ) 



it„ — a»i jl 2 (2« + 3)" f " 2-4(2» + 3)(2« + 5) ) 



, b„ l 1 a 2 1_ , a 2 



z n+i ( 2(2» + 3) r 2 1 2 -4(2» + 3) (2»-f5) r 4 ' ) 



essendo pure , b n delle costanti, ed r il raggio vettore dal centro della 

 terra, 



0 ns = S en s * j cos»- s 3 - ( * ""' ^ ~V~ ^ cos*-*- 2 & + 

 ( 2(2» — 1) 



U-s) (»-<-3) 4 _ } 



T 2 • 4(2» —1) (2» — 3) )' 



Per la simmetria del sistema rispetto all'asse terrestre la % , che è uno di 

 questi integrali, dev'essere indipendente da y> ; debbono quindi essere nulli 

 tutti i coefficienti C s , D s per s diverso da 0. Per la simmetria rispetto 

 all'equatore la % deve contenere inoltre soltanto potenze pari di cos#, deve 

 essere cioè della forma 



È facile vedere come questa posizione soddisfaccia, in base alle (12) anche 

 alle condizioni di simmetria necessaria per V , N , E . 



Il problema è quindi analiticamente risolto per ogni regione dell'atmo- 

 sfera entro la quale la k , e quindi la a 2 , possano considerarsi come costanti, 

 e se ne conosca il valore. In altra comunicazione vedremo che queste due 

 condizioni si verificano nello strato d'aria a contatto colla terra. 



Ma la forma degli integrali non varia col variare continuo, ma lentis- 

 simo, di k, cioè col passaggio da una regione all'altra; essi ci esprimono 

 quindi il sistema dei movimenti in tutta l'atmosfera. 



Fisica. — Sui raggi di Blondlot. Nota di E. Salvioni, pre- 

 sentata dal Socio A. itòm. 



Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. 



