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Nel caso che uno dei due componenti sia dimorfo enantiotropo e l'altro 

 non dia soluzioni solide con nessuna delle modificazioni cristalline del primo, 

 il punto di trasformazione di questo non viene affatto variato dall'aggiunta 

 dell'altro, come si può dedurre teoricamente e come venne mostrato speri- 

 mentalmente da vari autori. Tali punti di trasformazione possono quindi esser 

 determinati anche in miscele con corpi indifferenti, sia con il metodo termo- 

 metrico, sia con quello dilatometrico. Alla temperatura di trasformazione si 

 tagliano naturalmente le curve di solubilità o di congelamento delle due mo- 

 dificazioni. Perciò la determinazione delle curve di congelamento o solubilità 

 costituisce un altro metodo per la misura del punto di trasformazione, me- 

 todo che venne pure impiegato da parecchi autori e specialmente nel labo- 

 ratorio di H. W. B. Roozeboom; così da Reinders(') pel joduro mercurico 

 e da v. Zawidzki ( 2 ) per le miscele di NH 4 N0 3 e Ag N0 3 . Anche il metodo 

 elettrico impiegato da Cohen ( 3 ) per le due forme dello stagno si basa del 

 resto sullo stesso principio. 



Il caso che il secondo corpo sia isodimorfo e possa così passare dalla 

 fase liquida nelle fasi solide, venne studiato sperimentalmente pel primo da 

 Bellati e scolari ( 4 ), e quindi in modo più completo da Roozeboom e allievi ( 5 ). 

 Roozeboom, basandosi sulla teoria delle fasi, diede inoltre una trattazione teo- 

 retica ( 6 ) di questo argomento, trattazione estesissima e che per ciò che si 

 riferisce agli equilibri stabili di corpi enantiotropi può esser considerata come 

 affatto esauriente. Degli equilibri instabili fra corpi isodimorfi si occupa solo 

 una recentissima memoria di W. Meyerhoffer ( 7 ), che si riferisce alle curve 

 di tensione di vapore di cristalli misti e della quale ci occuperemo più tardi. 



Gli equilibri instabili più importanti che si presentino nei corpi dimorfi 

 sono senza dubbio i fenomeni di congelamento o di fusione delle forme la- 

 bili e metastabili, quali essi si verificano assai spesso nei corpi monotropi 

 ed anche in corpi enantiotropi il cui punto di fusione ordinario sia poco 

 lontano dal punto di trasformazione, come nello zolfo. 



È noto che sia pei corpi enantiotropi che pei monotropi, il punto di 

 fusione labile deve essere più basso di quello stabile ( 8 ). Ciò risulta già 

 dalle figg. 1 e 2 che riferiscono rispettivamente alla enantiotropia ed alla 

 monotropia. Sono in esse AB le curve di tensione di vapore del corpo li* 



O) Zeitschr. f. physik. Ch., XXXII, 494 (1900). - 



( 2 ) Ibid., XLVII, 721 (1904). 



(3) Ibid., XXX, 601; XXXIII, 57; XXXV, 588 (1900-901). 



( 4 ) Atti del R. Istituto Veneto, 1891. 



(5) Zeitschr. f. physik. Ch., XXX, 430; XXXII, 494, 537; XLVII, 721 (1899-1904). 



( 6 ) Ibid., XXX, 413 (1899). 



C) Zeitschr. f. physik. Ch., XLVI (Ostwalds Jubelband), 368 (1903). 

 (*) Van't Hoff, Vorlesungen, II Heft, pagg. 126-127 ; Roozeboom, Heterogene Gleìch- 

 gewichte, I Heft, pagg. 154, 159. 



