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cita diremo sempre che V è il potenziale della massa M situata nel con- 

 duttore. 



Se M = 0 , avremo 



In particolare questa formula varrà quando V rappresenti il potenziale 

 di un doppio strato disteso sopra una superficie «i situata nello spazio S: 

 giacché in tal caso si ha appunto M = lim (qY) = 0. 



Come caso ancora più particolare essa varrà quando il momento del 

 doppio strato sia ovunque uguale ad 1, vale a dire quando V rappresenti 

 l'angolo solido secondo cui è veduta dai punti di e una delle due faccie 

 della superficie co l : la qual superficie potrà anche ridursi a coincidere con e. 



3. Sia la superfìcie co 1 limitata dalla stessa linea l da cui è limitata 

 la superfìcie co (fig. I), in modo da formare con w una superficie chiusa Sì ; 

 V denoti l'angolo secondo cui è veduta la faccia interna di co 1 , ossia quella 

 rivolta verso l'interno di Sì. 



Applichiamo la formula (2), osservando che la superficie co è costituita 

 dalle due parti a' e &'[; avremo: 



Diciamo 6 l'angolo secondo cui è veduta da un punto qualunque di tf 

 la faccia interna di co. Nei punti di a' sarà Y-\-6 — in, quindi Y = Ì7t — 0; 

 nei punti di e", V -f- 6 — 0, quindi V = — 0. Onde la formula prece- 

 dente potrà scriversi: 



(2) 



od anche: 



4?r 



6hda'-\- f dhdcr" = f 



dhdcj. 



Ma 



Mg' = e ; dunque 



(3) 



Il Eobin, stabilita questa formula, ne deduce due limiti tra i quali 

 deve esser compresa la massa e. Sieno 6 X e 6 2 il minimo ed il massimo 

 valore di 6 nei punti di a. Per una nota proprietà sulla distribuzione di 



