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equilibrio, avendo supposto nel conduttore U = l, sarà ovunque h^>0; quindi: 



P~ \ Ma <" e <■ ~ P Ma 

 ossia 



le quali relazioni sussisteranno qualunque sia il potenziale del conduttore, 

 dovendo e esser proporzionale ad E. 



Ma dalla formula (3) si possono, in infiniti altri modi, ottenere due 

 limiti per la massa e. 



Denotiamo infatti con M 0 una massa situata nel conduttore, il cui 

 'potenziale V 0 nei punti di a sia uguale a 0. Sarà per la formula (1) : 



(5) f dhda = M 0 , 



J a 



quindi : 



(6) * = iT 



Otteniamo così la massa e espressa mediante questa nuova massa M 0 , 

 il cui potenziale V 0 assume nei punti di a valori noti. 



Sieno ora Vj e Y 2 i potenziali di due masse M x , M 2 , comunque distri- 

 buite nel conduttore, ma in modo che in tutti i punti di a sia: 



(7) V, < e , V 2 > 0. 

 Avremo al solito: 



P Y 1 hda = M X , P Y 2 hda = M 2 ; 



quindi, per le formule (5) e (7): 



M t c M 0 ■< M 2 , 



e per la (6): 



M, _ M, 



(8) T^<^ 

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In particolare, assumendo nei punti di a V 1 = cost. = 6 X , V 2 = cost. = 0 3 

 sarà Mi = 0iE , M 2 = 0 2 E: e ritroveremo così le formule (4), 

 4. Nella formula 



M 2 



e < — - 

 4tt 



M 2 rappresenta una massa che può essere comunque distribuita nel condut- 



