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tore, purché il suo potenziale V 2 sia uguale a 6, o maggiore, in tutti i 

 punti di a. Ora noi possiamo dare ad M 2 un significato ancora più ampio. 



Sia V 2 il potenziale di una massa M' comunque distribuita nello spazio S, 

 e di altre masse m x , m 2 , ecc. situate in punti esterni. Applicando la solita 

 formula di reciprocità ai potenziali TJ , V 2 , e alle rispettive masse, avremo : 



I 



YMg = M' 4- ZXJitni . 



Supponiamo che le masse esterne m x , m% ecc. siano tutte positive (o nulle). 

 Poiché nei punti esterni a e TJ è minore di 1 , sarà ^Uj m- L ^ 2mi onde, 

 chiamando M 2 la massa totale M' -f- 2m,i : 



(9) f Y 2 hda < M 2 . 



Se nei punti di <r il potenziale V 2 è uguale a 0, o maggiore, sarà 



f 8hdff< ]V t hd<r, 



quindi per le formule (3) e (9).: 



M 2 



e "< -, — ' 



ove M 2 rappresenta dunque una massa che può trovarsi in parte, o total- 

 mente, fuori di e, purché quella parte di M 2 che è esterna a a sia tutta 

 positiva: nei punti di e il suo potenziale V 2 deve essere uguale a 6, o 

 maggiore. 



Notiamo che il segno = si riferisce al solo caso che tutta quanta la 

 massa M 2 si trovi nello spazio S, e che in tutti i punti di e sia V 2 = 6. 

 Quando tali condizioni non sono soddisfatte, sarà certamente: 



00, ,<g. 



Considerazioni analoghe si potrebbero fare sulla formula e "> 7^ : ma 



noi ci limitiamo a considerare la formula (10) che fornisce un limite supe- 

 riore della massa e. 



5. Per fare un esempio, esaminiamo il caso particolare che la linea l 

 sia piana. Come superficie w assumiamo la superfìcie piana limitata da l, 

 che supporremo non incontri, fuori di l, la superficie del conduttore. 



