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Se dunque poniamo M 2 = 2na , V 2 = — , sarà in un punto qualunque dello 



Q 



spazio, e in particolare sulla superfìcie del conduttore, 



0<V 2 . 



Ma V 2 , ossia , è il potenziale della massa positiva M 2 = 2na situata 



nel punto 0. Avremo quindi per la formula (10), e <C — , ossia e <^-. 



Se il potenziale del conduttore invece d'esser uguale ad 1 è uguale a P, 

 sarà, in valore assoluto : 



Onde il teorema: 



Quando un conduttore cavo, la cui cavità possa chiudersi mediante 

 una superficie piana w, contiene dell'elettricità in equilibrio, e P è il suo 

 potenziale, sulla superficie interna del conduttore si trova una quantità 

 di elettricità minore del semiprodolto del potenziale P per il raggio a 

 del minimo cerchio circoscritto ad &>. 



6. Le cose dette nei paragrafi 1-4 valgono quand'anche la superficie w 

 che chiude il conduttore sia costituita di più parti w^wg, ecc.: 6 rappre- 

 senterà allora la somma degli angoli secondo cui si vedono da un punto dello 

 spazio le faccie interne di queste superficie. 



Nel caso che esse siano tutte piane sarà in un punto qualunque A dello 

 spazio : 



ai , a% > • ■ ■ denotando i raggi dei minimi cerchi circoscritti ad w l , w 2 , . . . 

 e Qi , q 2 , • • • le distanze dei loro centri dal punto A. Ma il secondo membro 

 di questa formula è il potenziale delle masse positive 27Ta l , 27ta 2 , . . . si- 

 tuate nei centri dei cerchi. Avremo dunque : 



. 2^, 4- 2tto 2 4- 

 e <. 



Ari 



o più semplicemente : 



